ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Монополь в твердой среде из "Общая акустика " Из этих формул можно найти мощность, излучаемую монополем, имеющим заданную объемную скорость. Для этого на сфере любого радиуса найдем импеданс данной волны 2 = — а V. Средняя за период плотность потока мощности будет равна вещественной части импеданса, умноженной на половину квадрата модуля скорости частиц на выбранной сфере. [c.480] Эта формула совпадает с выражением для средней мощности, излучаемой монополем в жидкой среде. [c.480] Таким образом, вдали от источника напряжение и скорость синфазны (и различаются знаками). Значит, при нахождении мощности можно просто взять половину произведения модулей напряжения и скорости, и это даст, после умножения на поверхность сферического фронта, проходящего через данную точку, среднюю излучаемую мощность. Это снова приведет к той же формуле (149.3). [c.481] Особенно интересен случай водоподобных сред (V — 1/2). Тогда при резонансной частоте к/ я 2, т. е. на дуге большого круга полости укладываются две длины сдвиговой волны. При абсолютной несжимаемости среды при резонансе точно к/ = 2. Вещественная часть импеданса в несжимаемой среде равна нулю при любой частоте таким образом, в несжимаемой среде полный импеданс полости при резонансной частоте равен нулю, излучение отсутствует, и, следовательно, такая полость может совершать свободные незах-ухающие колебания. [c.482] Обратим внимание на сходство колебания пустой полости в водоподобной твердой среде и газового пузырька в жидкости. Роль упругости газа играет сдвиговая упругость среды. Размер резонансной полости (в отличие от резонансной сферы, см. 148) мал по сравнению с длиной продольной волны, хотя колебания в среде чисто продольные. В следующем параграфе мы увидим, что сходство распространяется-и на свободные колебания полости и на рассеяние ею продольных волн. [c.482] Вернуться к основной статье