ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Диполь как осциллирующая сфера. Кардиоидный излучатель из "Общая акустика " Эта формула справедлива при Ь г С 1, а в качестве г можно взять расстояние от любой точки отрезка, соединяющего диполи, например от середины отрезка. [c.326] Полного уничтожения полей, создаваемых одинаковыми противофазными источниками, не происходит, так как расстояния от источников до данной точки различны и поэтому приходящие Б эту точку колебания не в точности противофазны (это дает первый член в биноме) и различаются по амплитуде (второй член в биноме). [c.326] Осью диполя будем называть ось, проведенную от монополя с объемной скоростью —V к монополю с объемной скоростью +У. Очевидно, сместив начало отсчета времени на половину периода, придем к противоположному направлению оси, так что выбор между этими двумя направлениями может играть роль только при совместном рассмотрении нескольких диполей (сравните с неопределенностью знака объемной скорости монополя, 87). [c.326] Уравнение (100.2) показывает, что можно было бы ввести само понятие диполя, дифференцируя поле монополя по координате источника. Но выбранный нами путь более содержателен физически и, главное, позволяет рассматривать также квазидиполи — пары противофазных монополей, расположенных на малом, но конечном расстоянии друг от друга. [c.327] Радиальная составляющая в неволновой зоне убывает как 1/г а в волновой — асимптотически как 1/г. Меридиональная составляющая имеет в неволновой зоне тот же порядок, что и радиальная (1/г ), но, в отличие от радиальной составляющей, продолжает убывать быстро и в волновой зоне — как 1/г . Таким образом, вдали от источника скорость направлена практически вдоль ра-диуса-вектора, и в этом отношении также поле диполя делается похожим на поле монополя, а волна асимптотически делается продольной. [c.328] Это свойство дальних полей — общее для всех систем излучателей закон убывания давления и радиальной составляющей скорости стремится к закону обратной пропорциональности от радиуса, а нерадиальная компонента скорости становится малой по сравнению с радиальной компонентой. Поэтому поля любых излучателей конечных размеров делаются вдали для каждого направления похожими на поля монополей но амплитуды соответственных эффективных объемных скоростей различны для каждого направления и относятся друг к другу как длины соответственных радиусов-векторов характеристики направленности. [c.328] Это — формулы, справедливые при любом радиусе осциллирующей с ры. Два близкорасположенных противофазных монополя дают поле, выражаемое формулами такого вида только приближенно. Угловое распределение нормальных и касательных скоростей частиц — такое же, как и для соответственных компонент скорости поверхности сферы = ы os 0 и uq = —и sin 0. Амплитуды скорости поверхности и скорости частиц у поверхности для нормальной компоненты совпадают для касательной же компоненты амплитуды различны среда скользит относительно поверхности сферы. [c.329] Первый член в скобках — вклад диполя, второй — монополя. По амплитуде вклад монополя — малая добавка по сравнению с вкладом диполя. Но она приводит, тем не менее, к большому изменению характеристики направленности излучателя. [c.330] Вернуться к основной статье