ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Взаимодействие монополей в волноводе из "Общая акустика " Если в волноводе расположены два монополя, то каждый из них работает в поле, созданном не только им самим и его отражениями от стенок волновода, но и вторым излучателем и его отражениями от стенок. Это также приводит к особенностям по сравнению с совместной работой двух монополей в неограниченной среде. Найдем мощность, излучаемую монополями при их совместной работе в прямоугольном волноводе с жесткими стенками при заданной объемной скорости излучателей. [c.322] При различных сдвигах фаз между объемными скоростями и при различных расстояниях между излучателями будут получаться различные комбинации интенсивностей излучения. При Ф = О и при расстоянии между монополями, равном целому числу длин волн, амплитуда каждой из бегущих волн будет равна двойной амплитуде волны, излучаемой одним монополем, и, следовательно, суммарная мощность излучения будет равна учетверенной мощности излучения одиночного монополя в волноводе мощность каждого из них возрастает вдвое по сравнению с их работой в одиночку. [c.324] Этот результат аналогичен удвоению мощности излучения в неограниченной среде при работе двух одинаковых синфазных монополей, расположенных на малом расстоянии друг от друга. Но в неограниченной среде удвоение мощности происходит только приблизительно и только при близком расположении излучателей, в то время как в волноводе удвоение возможно и на больших расстояниях и является точным на расстояниях, кратных длине волны. При ф = О и при расстоянии между монополями, равном нечетному числу полудлин волн, суммарная мощность излучения обоих монополей равна нулю каждый монополь полностью гасит поле, создаваемое другим, и неуничтоженной остается только стоячая волна между ними. Это — пример активного гашения звукового поля данного источника звука соответственно подобранным другим источником звука. Гашение излучения оказывается полным, в отличие от случая двух противофазных (ф = л) монополей, расположенных на малом расстоянии друг от друга, когда в волноводе останется излучение, пропорциональное расстоянию между монополями. Описанный случай еще раз иллюстрирует неаддитивность энергетических характеристик звуковых полей. [c.324] При произвольном ф общая мощность, излучаемая обоими монополями, относится к излучению одиночного монополя в волноводе как 2(1 + os ф os од ) 1. Таким образом, как удвоение излучаемой мощности, так и обращение излучаемой мощности в нуль можно получить только при синфазной и при противофазной работе излучателей. [c.324] Вернуться к основной статье