ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Возбуждение регулярных волноводов без потерь сторонними токами из "Колебания и волны в электро-динамических системах с потерями " В данном параграфе мы изложим теорию возбуждения регулярных волноводов без потерь произвольно распределенными сторонними токами. Излагаемая теория -весьма поучительна в методическом плане. Аналогичные идеи и приемы будут использованы дальше при анализе волноводов с потерями. Попутно мы осветим здесь некоторые свойства собственных волн волноводов без потерь, используемые в дальнейшем изложении. [c.31] Можно показать (см. [6]), что Л х, у, г), определенная соотношением (1.2.9), действительно удовлетворяет уравнению (1.2.4). Следовательно, однозначно определяется через Ег. Если Ег удовлетворяет принципу излучения при 2-)- с , то, очевидно, это верно и для П . [c.33] Используя выражение (1,2.13), можем записать =2Ф%(Л1) j С)иФ- (М) (М. ) iis i/ . [c.35] Формальное построение функции П в виде (1.2.22) можно провести и более прямым путем например, по схеме, предложенной Г. В. Кисунько [7]. Однако данный подход, основанный на выделении П из функции Грина вспомогательного ограниченного объема Уь, ценен тем, что позволяет строго доказать условие (1.2.21). Сделать это иным путем для волновода произвольного сеченйя было бы затруднительно. [c.37] Компоненты поля при 2=2о могут быть вычислены по формулам (1.2.7) почленным дифференцированием ряда (1.2.22). Законность этой операции также доказана в [6]. Эти формулы могут быть распространены и на пл.оскость 2=2о, т. е. пригодны для расчета поля во всем объеме волновода. [c.37] Пусть теперь рассматриваемый волновод возбуждается единичным электрическим диполем, произвольно ориентированным относительно оси волновода. Такая задача выглядит много сложнее предыдущих, однако, как будет показано нил е, решение ее легко строится с использованием уже найденных функций IP и П . [c.38] Легко видеть, что (1.2.25) удовлетворяют всем указанным выше требованиям и условиям излучения при 2 оо. Следовательно, они и дают решение данной задачи. [c.39] Если возбуждение волновода производится распределенным -электрическим током, то поле находится как суперпозиция полей элементарных излучателей (электрических диполей), совокупностью которых может быть представлен произвольный заданный ток. Таким образом, получено полное, математически строго обоснованное решение задачи о возбуждении волновода без потерь сторонним током. Однако использование этого решения в конкретных расчетах часто требует громоздких вычислений. [c.39] А Вайнштейном [4, 5] была развита иная схема решения данной задачи Ниже мы приведем ее краткое изложение. [c.39] Л х — норма 5-й волны. [c.39] Правомерность разложений (1.2.29), (1.2.30) следует из свойства полноты систем Е , Н (5= + 1, +2,. ..) в классе функций, удовлетворяющих однородным уравнениям Максвелла для произвольного, в том числе и неограниченного по 2, объема, с поперечным сечением [6]. Отсутствием источников в рассматриваемой области объясняется также и то, что Е и Н определяются одними и теми же системами коэффициентов Г , Как следует из результатов [6], ряды (1.2.29), (1.2.30) сходятся равномерно и аб солютно. [c.40] Вернуться к основной статье