ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Общее рассмотрение суперпозиции электромагнитных волн из "Колебания и волны Введение в акустику, радиофизику и оптику Изд.2 " кроме того, при наложении интерференционных картин от ж-волн и г/-волн не должна происходить компенсация максимумов интенсивности одной картины минимумами интенсивности другой картины. Последнее будет если выполняются условия (10.54) и (10.55), но не выполняется условие (10.51а). [c.462] Отсюда следует необходимое условие интерференции для того чтобы имела место интерференция, Еу, Е должны быть неперпендикулярны (см. выше) и не некогерентны (т. е. когерентны или частично когерентны). Пусть волны Еу, Е когерентны, т. е. [c.463] Пусть по-прежнему источник и точка наблюдения находятся в плоскости чертежа и зеркала к ней перпендикулярны нас интересует в этом случае только свет, распространяющийся в плоскости чертежа. [c.464] Поучительно разобрать, что получится, если на пути света между источником и одним из зеркал поставить кварцевую пластинку (рис. 444), толщина которой подобрана так, что она поворачивает направление колебаний линейно-поляризованного света на 90°. На первый взгляд может показаться, что пластинка не уничтожит интерференционной картины, так как если в нее входит естественный свет, то выходит из нее такой же естественный свет. Это не верно. Пластинка превращает ж-волну в -волну и у-волну в ж-волну. Теперь на экране складываются некогерентные между собой ж-волны и некогерентные между собой у-волны и интерференционной картины нет. То, что каждая ж-волна теперь когерентна с одной из у-волн, не имеет при этом никакого значения. [c.465] Для того чтобы понять, как здесь получается интерференция, начнем со схемы, показанной на рис. 445, а, и будем постепенно ее преобразовывать в схему рис. 445, г. Будем обозначать Еу, Е электрические поля в пучках, попадающих на экран. [c.465] Поставим между двоякопреломляющей пластинкой и экраном поляроид (рис. 445, в), ось которого образует угол, отличный от прямого,, с направлением электрического поля в каждом из пучков, выходящих из пластинки. Из поляроида выходят два пучка, в каждом из которых вектор Е колеблется параллельно оси поляроида Еу и Е параллельны. Но интерференции не будет и теперь. Действительно, свет, падающий на пластинку — естественный. Взаимно перпендикулярные компоненты его электрического поля, порождающие в пластинке две волны, идущие по разным направлениям, некогерентны и, следовательно, также некогерентны компоненты последних, выделяемые поляроидом, т. е. Е , Е . [c.466] Но интерференция будет, если свет, входя-щ ий в пластинку, — поляризованный. Мы этого достигаем, помещая между источником света и пластинкой еще один поляроид (рис. 445, г) теперь линейно-поляризованные волны, выходящие из пластинки, когерентны между собой, а их компоненты, выделяемые первым поляроидом, т. е. Е Е т когерентны и параллельны. [c.466] Если убрать поляроид, находившийся между Поляроиа кристаллической пластинкой и экраном (рис. 445, б), мы получим на экране суперпозицию взаимно перпендикулярных когерентных колебаний. При этом на экране произойдет суперпозиция освещенностей (снова нет интерференции). [c.466] Явления хроматической поляризации получаются в опыте рис. 445, г, если источник посылает бельгй естественный свет. Получается суперпозиция картины соответствующих различным составляющим его спектра (ср. гл. XI). [c.466] Вернуться к основной статье