ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Естественный и поляризованный свет из "Колебания и волны Введение в акустику, радиофизику и оптику Изд.2 " Примем, что средние интенсивности Е%, равны между собой. Вследствие независимости изменения фаз ж-электронов и г/-электронов эти волны неко-герентны (так же как рассматривавшиеся ранее ж-волны, испускаемые двумя различными источниками). [c.457] На основании 6, п. 2 мы можем сразу сказать, какую траекторию описывает конец вектора Е. Эта траектория—эллиптическая спираль, которую можно рассматривать как последовательность подобных и одинаково ориентированных эллипсов, у которых меняется (и притом беспорядочно) лишь абсолютный размер, характеризуемый переменной величиной С t) фаза движения по эллипсам также беспорядочно меняется. Траектория конца вектора Е напоминает здесь траекторию светящейся точки на экране осциллоскопа в опыте, к которому относится рис. 432. [c.458] О или 1г и сменяющиеся эллипсы, по которым движется конец вектора Е, вырождаются в прямые отрезки постоянного направления, но переменной длины, мы имеем дело с линейно-поляризованным светом, а когда = х/2 или 3it/2 и сменяющиеся эллипсы превращаются в окружности,—с циркулярно-поляризованным светом. [c.458] Равенства (10,44) остаются в силе и для поляризованного света. Но здесь, вообще говоря. [c.458] Мы будем называть поляризованным всякое векторное колебание, в котором амплитуды и фазы составляющих удовлетворяют условиям (10.45а), (10.456). [c.459] При том содержании, которое мы вкладываем теперь в понятие поляризованное колебание , синусоидальность изменения компонент вектора является достаточным, но не необходимым условием того, чтобы колебание было поляризованным. Как мы подчеркивали, строго синусоидальных колебаний не бывает. Благодаря расширению (по сравнению с гл. II, 2) содержания понятия поляризованные колебания мы имеем право говорить о реальных (в смысле отказа от синусоидальной идеализации) поляризованных электромагнитных волнах. [c.459] Здесь речь будет идти об опытах, где происходит превращение естественного света в линейно-поляризованный с помощью поляризатора и линейно-поляризованного в эллиптически-поляризованный с помощью кристаллической пластинки. Такого рода эксперименты могут быть истолкованы непосредственно на основе сказанного в гл. VII, 9, если принять, что коэффициенты отражения, прохождения и поглощения х- и j -волны практически такие же, как если бы эти волны были синусоидальными. [c.459] При повороте поляроида в своей плоскости вместе с ним поворачивается и направление вектора Е . выходящего из него света. Интенсивность выходящего света при этом не меняется. Она равна, если отвлечься от потерь на отражение и считать поляроид абсолютно прозрачным для пропускаемой им компоненты Еу., половине интенсивности падающего на него естественного света. [c.459] Таким же образом может быть объяснено выделение линейно-поляризованного света из естественного с помощью зеркала, освещаемого под углом Брюстера, с помощью николя (см, курс оптики) и т, д. [c.459] Обозначим Е х 1), Еу 1) значения Е ., Еу у выхода из пластинки в момент г. [c.460] Амплитуды X- и у-волн у выхода из пластинки совпадают со значениями, которые имели соответствующие амплитуды у входа в различные моменты г —/ / 7д., г —/г/ /у. То же самое относится к фазам. [c.460] Нетрудно убедиться аналогичным образом, что толстая пластинка превращает свет, поляризованный по кругу, в естественный, а эллиптически-поляризованный (вообще говоря) в суперпозицию естественного и линейно-поляризованного. [c.460] Вернуться к основной статье