ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Фокусировка из "Колебания и волны Введение в акустику, радиофизику и оптику Изд.2 " Такой опыт можно осуществить с помощью зонной пластинки (рис. 359). Зонную пластинку для света можно изготовить фотографическим путем, получив на фотопластинке негативное изображение чертежа, воспроизведенного на рис. 360. Для микрорадиоволн зонную пластинку легко вырезать из металлического листа, для ультразвука ее можно сделать из любого сильно отражающего или поглощающего материала. [c.373] Рис 363. Линза—предельный случай ступенчатой структуры рис. 361, б. [c.374] Пусть линза ограничена плоской и выпуклой поверхностями. Найдем, какова должна быть выпуклая поверхность для того, чтобы линза была идеальной в случае, когда источник находится в бесконечно удаленной точке оптической оси. [c.374] Таково уравнение выпуклой поверхности нашей идеальной линзы. Эта поверхность—гиперболоид вращения с вершиной О. Радиус кривизны этого гиперболоида в его вершине, как легко вычислить, равен (ге—1)/. [c.375] К выводу уравнения поверхности линзы для фокусировки плоской волны. [c.375] Нахождение уравнения этой поверхности предоставляется читателю. [c.375] К вопросу о распределении интенсивности в плоскости изображения мы еще вернемся в 11. [c.376] Таким образом, наименьшие возможные размеры изображения—порядка длины волны. [c.377] Чем меньше длина электромагнитной (в частности, световой) или акустической волны, тем лучше можно приблизиться, взяв линзу с очень большой апертурой, к точечному изображению точечного источника. [c.377] Поток энергии, входяш,ий в линзу, равен величине вектора Умова— Пойнтинга 8 0 в падаюш,ей волне, умноженной на плош,адь отверстия П. Линза концентрирует этот поток энергии. Его сечение в плоскости изображения (плоскость, перпендикулярная к оптической оси, проходящей череа фокус) имеет на основании (9.31) площадь порядка тг (Х/81п а) . [c.377] При данной X это отношение, называемое в радиофизике выигрышем линзы, может быть сделано сколь угодно большим посредством увеличения П, а при данных И и а —путем уменьшения X. [c.377] В основе техники изготовления оптических инструментов лежат детально разработанные методы компенсации аберраций путем комбинирования сферических линз различной кривизны, различного показателя преломления и различноц дисперсии. Представим себе комбинацию линз (объектив), обладающую тем свойством, что каждой точке S определенной части пространства соответствует сопряженная ей точка Р, для которой происходит, если точечный источник помещен в S, полная компенсация разностей фаз вторичных волн. Такую комбинацию линз мы будем называть идеальным объективом. Оптическая промышленность умеет изготовлять объективы, очень близкие к идеальным. Но даже в идеальном объективе изображение точечного источника не может быть точечным изображение точки S—не сама точка Р, а маленькая область, содержащая точку Р. [c.378] Искусство оптика-конструктора состоит в том, чтобы добиваться возможно лучшей компенсации разностей фаз в самих точках Р. Но никакое искусство не может уничтожить ту расплывчатость изображения,о которой шла речь в п. 2 ее наименьшая величина определяется длиной световой волны X. [c.378] Вернуться к основной статье