ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Рассеяние рентгеновского излучения из "Колебания и волны Введение в акустику, радиофизику и оптику Изд.2 " Таким образом, поставленная цель достигнута рассмотренная модель дает вращение плоскости поляризации. Общая теория механизма вращения плоскости поляризации довольно сложна. Но рассмотренная здесь модель ) позволяет понять существенное в этом механизме. [c.349] Отсутствие у молекул зеркальной симметрии, оптическая анизотропия частей молекулы и наличие связи между поляризациями различных частей молекулы являются необходимыми свойствами всякой модели, приводящей к вращению плоскости поляризации учет конечности размера молекулы в направлении распространения волны также необходим для объяснения вращения плоскости поляризации мы не получили бы отличия между и если бы пренебрегли размером молекул I по сравнению с X, т. е. положили бы Ы 0. [c.349] Всякая плоская фигура может быть совмещена со своим зеркальным изображением. Отсюда ясно, что плоские модели молекул не годятся для объяснения вращения плоскости поляризации. Ясно, далее, что если вещество состоит из молекул типа P Q (рис. 338), т. е. являющихся зеркальным изображением молекул PQ, нужно вместо у писать — ), и следовательно, для такого вещества если для первого было п,(и) (вращение плоскости поляризации в обратную сторону). Некоторые вещества (кварц, виннокаменная кислота) встречаются в двухразно-видностях лево- и правовращающей. [c.349] Формула (8.109) показывает, что чем меньше X, тем больше 1 (п) (л) g существовании этой дисперсии вращения легко убедиться на опыте. Указанный здесь механизм дисперсии вращения определяется конечностью размеров молекул, т. е. имеет совсем другую природу, чем дисперсия, вследствие зависимости р от частоты, рассмотренной в 9. [c.349] В действительности кристаллы столь простой структуры не встречаются, но модель достаточна для понимания основных черт интересующего нас здесь явления. Пусть на кристалл падает первичная плоская электромагнитная волна с X порядка межатомных расстояний. Это — случай рентгеновских лучей, для которой X порядка 10 см. Такого же порядка, как уже указывалось, расстояния между соседними атомами кристалла. Нас будет интересовать суперпозиция вторичных волн в области больших значений волнового параметра ]/х7)/г (Z) — наибольший размер кристалла, г— расстояние до точки наблюдения) (ср. 4). [c.349] Таким образом, при ряде особых (дискретных) значений длины волны X падающего излучения, определяемых уравнением (8.115), возникает (по отдельным направлениям, зависящим от X) ггскл/очггтельно сильное рассеянное излучение. [c.351] Мы рассмотрели лишь случай, когда падающая волна распространяется параллельно оси г. Легко обобщить наши вычисления на случай произвольного направления падающего излучения. При этом также имеет место только что указанное свойство—существование трехкратных главных максимумов при дискретной группе значений X оно является, таким образом, характерным для трехмерной решетки. [c.351] Радиофизическую модель рассеяния рентгеновских лучей кристаллом можно осуществить с помощью объемной решетки из металлических вибраторов. Такую модель впервые построил и исследовал Н. А. Капцов в 1921 г. Он работал с затухающими эдектромагнитными волнами длиной около 3 см. [c.351] Вернуться к основной статье