ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Механизм двойного преломхения и вращения плоскости поляризации из "Колебания и волны Введение в акустику, радиофизику и оптику Изд.2 " Таким образом, получается простое объяснение явлений, описанных в гл. VII, 9, пп. 1 — 3. [c.342] Пусть (1) близко к (0 и сильно отличается от При этом согласно сказанному в 9, п. 5 будет сильно поглощаться волна Е — и слабо — волна Е = Еу (дихроизм). [c.342] Перемещая решетку параллельно самой себе, мы заметим (по громкости звука или по высоте осциллограммы в приемнике), что интенсивность воспринимаемого им колебания поочередно возрастает и убывает в минимумах звук едва слышен. Расстояния между ближайшими минимумами (а также максимумами) оказываются равными Х/2. Интерпретация очевидна решетка сильно отражает падающую на нее электромагнитную волну между решеткой и зеркалом передатчика возникает почти стоячая волна (коэффициент бегучести очень мал), сквозь решетку просачивается за каждый период очень малая доля энергии Ж стоячей волны при расстояниях передатчик — решетка, отличающихся друг от друга на целое кратное Х/2, имеет место ряд резонансов при резонансах в стоячих волнах запасается настолько большая энергия Ж, что потока энергии достаточно, чтобы вызвать сильное звучание в приемнике. [c.343] На вибратор приемника действует только компонента электрического поля волны, прошедшей сквозь решетку, параллельная его оси, т. е. [c.345] Рассмотрим веш ество, молекулы которого изображаются схемой (механической моделью) рис. 337 здесь суш ественно, прежде всего, что молекулы не обладают зеркальной симметрией, т. е. не могут быть совмеш ены со своим зеркальным изображением (рис. 338). [c.346] Суш ественно, далее, что отдельные части молекулы [радикалы по химической терминологии) неизотропны в оптическом отношении радикал Р имеет конечную поляризуемость в направлении оси (система координат ,7], С жестко связана с молекулой) и поляризуемости, равные нулю, в направлениях осей т], С радикал Q имеет поляризуемость, отличную от нуля, только в направлении оси т]. [c.346] Суш ественно, наконец, что оптические электроны радикалов Р, Q не могут смеш аться независимо что изображено на модели косой пружиной). [c.346] Примем для простоты, что жесткости пружин Р, Q совершенно одинаковы. Тогда поляризуемость радикала Р в направлении равна поляризуемости радикала Q в направлении 7]. Эти поляризуемости мы обозначим р. [c.346] Компоненты p f имеют равные амплитуды и такой же сдвиг фа (7г/2), как соответстующие компоненты Е х поля первичной волны ) конец вектора описывает окружность в плоскости, перпендикулярной к направлению распространения, вращаясь в ту же сторону, что и конец вектора. Поэтому вторичная волна, излучаемая нашей парой молекул в направлении оси z, обладает, как и первичная волна, левой круговой поляризацией, и такой же поляризацией обладает, очевидно, результирующая вторичная волна за пластинкой ). [c.348] что суперпозиция первичной и результирующей вторичной волны—также волна, поляризованная по кругу влево. Таким образом, волна, поляризованная по кругу влево, является нормальной волной. [c.348] Вернуться к основной статье