Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама
Уравнение (6.26) применимо и в случае плоских волн в неограниченной жидкой или газообразной среде (можно мысленно выделить цилиндрический столб, параллельный направлению распространения и применить к нему те же рассуждения, что к столбу, заключенному в трубе).

ПОИСК



Упругие волны в газах и жидкостях

из "Колебания и волны Введение в акустику, радиофизику и оптику Изд.2 "

Уравнение (6.26) применимо и в случае плоских волн в неограниченной жидкой или газообразной среде (можно мысленно выделить цилиндрический столб, параллельный направлению распространения и применить к нему те же рассуждения, что к столбу, заключенному в трубе). [c.201]
Подставляя первую формулу (6.28) в (6.26) и принимая во внимание, что при равновесии давление не зависит от х, т. е. [c.202]
Тем самым мы ограничиваем себя исследованием волн малой интенсивности. [c.202]
Отсюда заключаем, что рассматриваемые малые деформации распространяются в виде плоских недеформируюш,ихся волн скорость распространения (скорость звука) тем больше, чем сильнее в данной среде возрастает давление при адиабатическом возрастании плотности она равна квадратному корню из производной давления по плотности, взятой при значении последней в отсутствие волны (р = р ). [c.203]
Воздух, кислород, азот, водород и многие другие газы при комнатной температуре и давлении порядка атмосферного можно рассматривать с достаточным для акустики приближением как идеальные газы. [c.203]
Для воздуха ( = 1,4) при комнатной температуре (20° С, 7 = 293°) формула Ньютона дает и = 290 м/сек, формула Лапласа и — 340 м/сек. Сравнивая эти значения с теми, которые дает опыт (гл. V, 3), мы видим, что формула Лапласа, в отличие от формулы Ньютона, хорошо согласуется с опытом. Формула Лапласа хорошо подтверждается на опыте и для других газов (по крайней мере при не очень высоких частотах, ср. 10). [c.204]
Этим оправдывается предположение о том, что сжатие и разрежение газа в звуковой волне являются практически адиабатическими процессами. [c.204]
Удельное акустическое сопротивление твердых тел на один порядок больше, чем у жидкостей, у жидкостей—на три порядка больше, чем у газов. [c.205]
При частоте 10 герц порог слышимости нормального человеческого уха соответствует д = 10 эрг сек слГ , болевой порог (громкость, при которой человеческое ухо начинает чувствовать боль) д= 10 эрг сек см . [c.205]
Не только в первом, но и во втором случае (с физиологической точки. зрения очень громкий звук) Лр очень мало по сравнению с атмосферным давлением = 1,013-10 дин/см (760 мм ртутного столба), следова-т ельно, Др Ро и с физической точки зрения звук должен рассматриваться как упругая волна очень малой интенсивности (ср, И). [c.205]


Вернуться к основной статье

© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте