ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Суперпозиция двух шаровых или круговых синусоидальных волн из "Колебания и волны Введение в акустику, радиофизику и оптику Изд.2 " Здесь г , Г2 — соответственно расстояния рассматриваемой точки пространства от источников S , S . [c.159] Длина Д называется разностью хода волн, приходящих в точку Р. [c.159] ВОЛН 1, 2, заданных функциями (5.16). [c.160] а—следы гиперболоидов А = пХ иЛ = 4 (2п 1) /2 на плоскости, содержащей iS a- Картина в пространстве получается вращением чертежа около оси S S . Здесь ЗХ 2а АХ, m=3,2a=S S2, б—тот же случай. Построение направлений максимального излучения в соответствии с формулой 2а sin 0 = n v. [c.160] Геометрическим местом точек, для которых Д= onst, является в случаев = О плоскость, перпендикулярная к отрезку и делящая его попе лам, а в случае Д О—гиперболоид вращения, ось которого проходит через S S . Плоскость Д = О и гиперболоиды А Д = 2п.тт являются геометрическим местом максимумов амплитуды, гиперболоиды А Д = (2w +- 1)-д — геометрическим местом минимумов. [c.160] Рост числа дорожек с увеличением частоты (рис. 156, б), т. е. с уменьшением X, теперь понятен. [c.161] Обратим внимание также на другое упрощение, возникающее при наблюдении па больших расстояниях от источников. [c.161] Выразим разность хода Д через полярные координаты г, 6, где г — расстояние точки наблюдения от середины S отрезка S S , а —угол между направлением SP и перпендикуляром к направлению (рис. 176). [c.161] Если Х/2а мало, имеем (для не очень больших п) 0 = (максимумы), 9 = + (нули). [c.162] Вернуться к основной статье