ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Геометрическая оптика плоскослоистой среды из "Теория волн " Мы рассмотрели ход лучей в слоистых средах при различных законах изменения показателя преломления. Для определения поля в приближении геометрической оптики необходимо также знать фазу и амплитуду в той точке пространства, в которую приходит луч, т. е. найти функции Y (R) и А (R), где JR, радиус-вектор точки, в которой мы определяли поле. [c.233] Знак перед корнем определяется направлением распространения луча (в положительном или отрицательном направлениях оси г). [c.233] Решение (3.7) соответствует двум бегущим волнам, распространяющимся в сторону возрастающих значений координаты z вверх и убывающих значений координаты z вниз . Обе волны распространяются независимо, отражения от неоднородной среды в приближении геометрической оптики не происходит. Отражение может происходить лишь в тех областях, где условия применимости геометрической оптики нарушаются. [c.234] Решение (3.8) известно также как приближенное решение Вентцеля, Крамерса, Бриллюэна (ВКБ). Выражения (3.2), (3.6) и (3.7) определяют закон изменения фазы, амплитуды и поля в плоскослоистой неоднородной среде при перемещении вдоль траектории луча, который на плоскости z = О, в точке а = О направлен под углом Go к оси Z. [c.234] В областях, примыкающих непосредственно к каустикам, лучевая теория неприменима. [c.235] При вертикальном падении на неоднородную среду волна отражается при ге = 0. [c.236] В практике радиосвязи /max называется максимально применимой частотой для радиотрассы определенной протяженности. [c.237] В области, где условия применимости геометрической оптики нарушаются, для определения волнового поля в среде необходимо построить точное решение уравнения (3.8). [c.237] Вернуться к основной статье