ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Распространение плоских воли в кристаллических средах из "Теория волн " Не касаясь пока конкретных особенностей распространения золн в различных анизотропных средах, остановимся на некоторых )бщих закономерностях. [c.104] к ш 8 компланарны и ортогональны вектору Н. [c.105] Уравнение (1.13) определяет зависимость компонент вектора s эт частоты. Для получения дальнейших результатов необходимо знать свойства тензоров ец (со) и е, / (ю), т. е. нужно конкретизировать физические свойства среды. [c.106] Это означает, что когда вектор 1У направлен вдоль одной из главных осей, то I) Ц Е. Если все главные компоненты тензора бхх1 Е различны по величине, то больше нет направлений, в которых векторы I) ж Е были бы коллинеарны. [c.107] Поскольку ё7/ обладает той же симметрией, что и е , то в системе координат, совпадающей с главными осями тензора гц, тензор будет также иметь диагональный вид. [c.107] Пересечем эллипсоид плоскостью, проходящей через его центр и перпендикулярной вектору п (рис. 3.3). В сечении получится ЭЛЛИПС, направления главных осей которого соответствуют направлениям векторов и 1 2 двух линейно-поляризованных волн, распространяющихся в кристалле вдоль вектора гь. Длины полуосей эллипса определяют величины показателей преломления этих нормальных волн. [c.109] Из дисперсионного уравнения (2.7) следует, что в анизотропном кристалле энергия нормальных волн распространяется вдоль лучей с разными лучевыми векторами и различными групповыми скоростями. [c.109] Вектор е параллелен-Е, а вектор [ке] параллелен вектору JH следовательно, направления векторов [е[ке и 8 совпадают. Таким образом, групповая скорость в кристалле направлена вдоль лз че-вого вектора 8. [c.110] Вернуться к основной статье