ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Система уравнений (Е) для пластинки (приближения порядка из "Некоторые общие методы построения различных вариантов теории оболочек " Таким образом, для прогиба пластинки мы получили неоднородное бигармоническое уравнение (10.26). Тут следует иметь в виду, что давление и прогиб ы имеют одинаковые направления. Следует также иметь в виду, что нормаль к 5 направлена вне пластинки, а давление — вовнутрь. [c.99] Таким образом, для цилиндрической жесткости мы получаем несколько большее значение, чем в классической теории оболочек. [c.100] Эти формулы показывают, что согласно нашим построениям прогиб круговой пластинки с закрепленным краем меньше по сравнению с классическим. Таким образом, полученные результаты для случая N=1 в качественном отношении сходятся с классическими результатами для прогиба пластинки. Имеется лишь количественное расхождение в выражениях цилиндрических жесткостей, которые представлены формулой (10.30). [c.100] Аналогичный прием интегрирования можно применить к системе уравнений (10.18а, Ь). Это нетрудно осуществить, что предоставляем читателю (см. [10]). [c.102] Таким образом, общее решение системы уравнений (10.18а—с1) выражается с помощью шести произвольных аналитических функций от г=х- -1у. Следовательно, оно позволяет обеспечить выполнение шести произвольно задаваемых физических или кинематических условий. [c.103] Р и Р соответственно. Для этого нужно, чтобы на 5 и 5 (см, формулы (5.13а, Ь)) выполнялись равенства . [c.103] Следовательно, Р (1Го) = 0, если к С.т, что и требовалось доказать. [c.105] Таким образом, все моменты порядка к т вектор-функций ТТ и Р ТТ ) обращаются в нуль. [c.105] Вернуться к основной статье