ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Боковые волны в слоистой среде из "Акустика слоистых сред " Ввиду сложности задачи определения коэффициента отражения от слоистого полупространства, полную зависимость V(q) удается найти аналитически лишь в немногих случаях. Значительно чаще (см. 3) можно отыскать звуковое поле в неоднородной среде при фиксированном угле падения, равном 5. Целесообразно поэтому выразить В через поле плоской волны, падающей под критическим углом полного отражения. Такое представление коэффициента возбуждения боковой волны полезно также при численных расчетах, поскольку оно значительно сокращает объем вычислений. [c.311] Используя соотношение 9/9f = рр7 ( )Э/92, в итоговой формуле (14.21) можно вернуться к обычным декартовым координатам. Аналогичный результат в предположении постоянства плотности среды получен в [419]. Отметим, что при 2 как следует из уравнения (14.19) и условия ограниченности звукового поля, для выхода функции/(f, ) на постоянное значение, равное/(— , ,), достаточно выхода волнового числа Ati(2) на уровень Atj, а стратификация плотности при таких z оказывается несущественной. [c.312] Если учесть, что при х = О производная 9f/Эм = О, то вычисление коэффициента возбуждения боковой волны прн отражении от движущегося полупространства оказывается вполне аналогичным выводу формулы (14.21). Результат отличается от (14.21) тем, что рг следует заменить на Pi(l M os /,) , а / и f брать при ф=-ф,. [c.313] Эффект экранировки (ослабления) боковой волны слоями с скоростью распространения волн большей, чем в глубине нижнего полупространства, имеег место и в общем спучае. При падении плоской волны под критическим углом полного отражения такие слои играют роль потенццального барьера , препятствующего проникновению звука вглубь неоднородной среды, и при достаточно высоких частотах приводят к экспоненциальной малости величины /(— , q ), входящей в числитель формулы (14.21), ло отношению к величинам f(0,q ) и Arj 9/(0, ,)/9f, входящим в знаменатель. Об экранировке боковых волн см. также [155]. [c.314] ПОЛЯ боковых волн, образовавшихся при одно-, двукратном и последующих отражениях луча от границы г = - Я, во всей области их наблюдения. Формула (14.17) дает результат интерференции этих парциальных боковых волн при г Н. Для спучаев, когда в переходном слое между однородными полупространствами волновое число меняется с глубиной линейно, квадратично или по закону Аг (2) = Агг + (2+21) +С(2+2,) , анализ боковой волны дан в [406,419]. [c.315] Вернуться к основной статье