ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Отражение от движущейся среды из "Акустика слоистых сред " И и 2 не имеют особенностей при 7 = . Обозначим/ 1 () и Ф1(Фг) компоненты и Ф, обусловленные слагаемыми К (соответственно, 2( 7 - 7 ) ) в коэффициенте отражения. [c.272] При со5( — ф) 0 на ингервале интегрирования нет стационарных точек. Асимптотику Ф] в этом случае можно найти по формулам (11.15), (11.16). Поскольку подынтегральная функция в (12.72) обращается в нуль при 7 = 0, разложение Ф1 начинается с члена (ЛЛ(ф)) / при со8( з - ф) = О и с члена (кЯ(ф)У при со8( з — ф) 0. Следовательно, диапазон значений ф, при которых 7о 0, дает пренебрежимо малый вклад в р . [c.272] Значения и во определяются формулами (12.12) и (12.15). Если 7 не зависит от ф, соотношение (12.77), как и следовало ожидать, переходит в соотношение (12.21). Отметим, что результат (12.77) можно получить также, применяя к интегралу (12.7) двумерный метод стационарной фазы, изложенный в п. 11.2. [c.273] Отметим, что в зтом случае знак разности 0( i) - 6( i), определяющий область наблюдения боковой вопны, совпадает со знаком 0о - S(v )- Подставляя (12.86) в (12.85) и заменяя в (12.84) фуЕнсцнн параболического цилиндра их асимптотикой (9.38), можно убедиться, что в обшей области применимости метод перевала н соотношение (12.84) дают один и тот же результат. [c.275] Зависимость акустического давления от координат точки наблюдения иллюстрирует рис. 12.8, построенный по формулам (12.77), (12.85). Прн выбранных для расчета значениях параметров боковая волна отсутствует при любых во, если = л. В этом спучае р, сводится к зеркально-отраженной компоненте поля, Качественно отличная картина наблюдается при ifi = 0. Осцилляции I р, I обусловлены интерференцией зеркально-отраженной компоненты поля и боковой Bonaii. При 50 последняя дает основной вклад в р . Периоды осцилляций амплитуды отраженного поля различны при различных М, поскольку направление распространения боковой волны зависит от скорости течения в нкжней среде. [c.276] При анализе отраженного поля р (12.71) мы не принимали во внимание полюсы коэффициента отражения. Если полюс затрагивается при деформации контура интегрирования в (12.72), то он дает вклад ) в р,. Его можно найти, вычисляя методом перевала интеграл по ф от вклада полюса в (12.72). Кроме того, вьиле предполагалось, что критический угол полного отражения не близок к ir/2 ( ЛЛ(ф)(1 - sin6( )) 1 при ф = ч я ф - Фх). В противном случае прн значении ф, дающих основной вклад в Рг, под интегралом (12.72) сближаются точки ветвления q = qi nq l. Тогда, а также прн резком плотностном контрасте (т 1 или т к 1) необходимо специальное рассмотрение, аналогичное изложенному выше для случая неподвижных сред. [c.276] Вернуться к основной статье