ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Дифракция па щели. Явные выражения для краевых аолн из "Геометрическая теория дифракции " Очевидно, ф-ла (1.13) для краевой волны неприменима в окрестности границ свет—тень, где коэффициент дифракции О имеет полюсы. Поэтому сформулированные в 1.2 постулаты ГТД непригодны для отыскания поля в окрестностях границ свег—гель. Расчет поля в этих областях (переходных зонах) рассмотрен в гл. 4. [c.24] Коэффициент дифракции каждой из краевых волн в (1.16) имеет полюс при 0 = 0. Однако суммарное излучение остается ограниченным, так как полюсы диаграммы краевых волн компенсируют друг друга и формула дает нри 0- О правильный результат. Аналогичная ситуация имеет место во всех случаях, когда (в геометрооптическом приближении) излучается ограниченный пучок плоской волны с постоянной амплитудой (подробнее см. 4.4). [c.25] Сопоставим ф-лы (1.16) и (1,18), т. е. приближения, пригодные при 0Сп/2, и приближения, пригодные при любых углах. Второе слагаемое в коэффициентах дифракции [см. ф-лу (1.13)] учитывает ориентацию краев экрана и поляризацию первичного поля, т. е. граничные условия. Оно становится доминирующим при в Xi п/2, где ф-лы (1.16) и (1.17) дают большую ошибку. [c.27] Вернуться к основной статье