ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Постулаты геометрической теории дифракции из "Геометрическая теория дифракции " Закон (1,5) можно рассматривать как обобщение закона зеркального отражения, который полностью определял направление отраженного луча. Закон (1.5) определяет только угол между дифракционными лучами и касательной к ребру. [c.15] Каждый луч падающей волны, касающийся тела, порождает на поверхносги тела поверхностный луч ТЬ (см. рис. 1,2). Поверхностный луч является геодезической (кратчайшей) линией на поверхности тела. Его направление в точке Т горизонта аа, т. е. в месте образования, совпадает с направлением падающего луча. Множество (конгруенция) лучей волны соскальзывания отрывается по касательной от семейства поверхностных лучей. [c.16] Два закона ГТД, определяющие амплитуды дифракционных полей, формулируются следующим образом. [c.16] Каков физический смысл коэффициента дифракции Из законов ГО следует, что поле вдоль каждого дифракционного луча можно трактовать как поле, как бы излучаемое источником , расположенным в точке выхода луча из ребра или острия. Различным лучам соответствуют источники с различной амплитудой. С этой точки зрения коэффициент дифракции 1 ( пад, 1диф) — это амплитуда источника, соответствующего лучу, уходящему в направлении при падении плоской волны единичной амплитуды в направлении 1дад. [c.16] Первые два закона, определяющие направления дифракционных лучей, как и законы образования преломленных и отраженных лучей в ГО, можно рассматривать как следств-ие обобщенного принципа Ферма, согласно которому оптический путь от источника до точки наблюдения является экстремальным. Обобщение обычного принципа Ферма заключается в том, что рассматриваются экстремальные пути при дополнительных условиях. Так, закон зеркального отражения есть следствие принципа Ферма при дополнительном условии луч должен соприкоснуться с поверхностью тела. Закон образования конуса дифракционных лучей у ребра (1.5) следует из принципа Ферма при введении дополнительного условия путь должен содержать какую-либо точку ребра. [c.17] Вторые два закона ГТД сохраняют основное свойство ГО—локальность полей. Амплитуда дифракционного поля в заданной точке зависит только от ширины лучевой трубки и от того, каковы нервн чнос поле и форма тела в окрестности точки выхода дифракционного луча, проходящего через рассматриваемую точку. [c.17] Нэ основе постулированных Келлером законов ГТД естест-венло вытекает излагаемый пиже алгоритм решения задач дифракции. Он очень прост и состоит из трех правил. [c.17] Одно из этих слагаемых — первичное поле. Каждое из полей и отлично 01 нуля в области, грашщами которой являются поверхность тела и границы свет—тень этого поля. [c.17] Следует иметь в виду, что отраженные, преломленные и дифракционные поля могут образоваться из первичного не только непосредственно, но и в результате сложной последовательности отражетгий, преломлений и дифракций. Волны, образующиеся непосредственно из первичной волны, называются волнами первичного отражения, первичного преломления, первичной дифракции. Волны, образующиеся при отражении из однократно отраженной, — дв укратно отраженными, при дифракции волны первичной дифракции — волнами вторичной дифракции и т. д. Волны, образующиеся путем сложной цели последовательных дифракций, преломлений и отражений, специальных наименований не имеют. [c.17] Например, для дифракции поля (Ы) на криволинейном отверстии в нешлоском экране модельной задачей является задача ди-фракции плоской волны на полуплоскости, касающейся поверхности экрана и края отверстия в той точке края, которая нас интересует. [c.18] Вернуться к основной статье