ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Взаимодействие через поле и прямое взаимодействие из "Метод функций Грина в статистической механике " Формулы (I. 18) и (1.22) в сочетании с правилом Дайсона позволяют, в частности, рассмотреть вопрос о связи взаимодействия через поле с прямым бинарным взаимодействием между частицами и выяснить, когда эти два представления эквивалентны. [c.282] Индекс (0. 0) [а не просто О , как в (7.11)] поставлен в связи с тем, что усреднение здесь производится по бозонному вакууму в системе двух частиц (а не по состоянию системы многих частиц). [c.283] Величина /12,43 получается отсюда перестановкой индексов 3 4. [c.285] Формула (I. 55) похожа на обычное квантовомеханическое выражение для средней энергии парного взаимодействия (если под энергией взаимодействия понимать величину 2те -2О 0 о) . [c.285] Как И в простейшем случае (1.55), правая часть (1.60) напоминает выражение для матричного элемента некоторого оператора однако и здесь такой оператор энергии взаимодействия фактически можно ввести лишь в пренебрежении запаздыванием. Более того, здесь это пренебрежение связано с еще большими ограничениями, ибо надо иметь возможность пренебречь частотной зависимостью фурье-образов как полной функции Грина О с, так и вершинной части Г. Как правило, это можно сделать лишь приближенно — даже если фурье-образ невозмущенной функции 0 от частоты не зависел. [c.287] Он зависит не от одной пары точек, а от двух (т. е. от трех векторов, например, от х — х. X—у, у—у ). Соответствующий бинарный гамильтониан прямого взаимодействия имеет общий вид (6.8) без каких-либо упрощений, приводящих к (6.8а). [c.288] Вернуться к основной статье