ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Общие соотношения для ферромагнитного резонанса из "Метод функций Грина в статистической механике " Формула (31.36) представляет собой обобщение формулы Киттеля (31.38) на случай произвольных температур. [c.251] Следует заметить, что форма линий ферромагнитного резонанса оказалась у нас дельтаобразной. Это связано с тем. что в рассматриваемом приближении функции Грина имеют только полюсы на вещественной оси, и затухание возбуждений отсутствует. Учет затухания, необходимый для рассмотрения формы и ширины резонансной линии, требует перехода к более высоким приближениям (процессам рассеяния спиновых волн друг на друге). Следует, однако, иметь в виду, что фактически затухание спиновых волн (и, следовательно. уширение линии поглощения) связано еще с целым рядом других факторов — магнитной анизотропией кристалла, взаимодействием спиновых волн с фононами, электронами проводимости и т. д. Вопрос о доминирующем механизме затухания пока еще не вполне ясен. [c.251] В предыдущем параграфе мы применили метод функций Грина к теории ферромагнитного резонанса. Выражения для восприимчивости X были записаны через гриновские функции для данного гамильтониана спиновой системы //д. При конкретных вычислениях там были использованы определенные модельные представления относительно гамильтониана спиновой системы Нд, и, кроме того, сделаны некоторые аппроксимации, связанные с расцеплением уравнений для функций Грина. [c.251] Особенности отдельных задач (вид гамильтониана, форма образца и др.) входят согласно (31.9) через функции 0 р. В этом параграфе мы не будем касаться вопроса об их непосредственном определении, а займемся вместо этого выяснением общих свойств тензора восприимчивости, не связанных со специализацией задачи. [c.252] Здесь Е — комплексная переменная. В формулах (32.5) не указано, с какой именно функцией Грина мы имеем дело, так как в комплексной плоскости запаздывающую и опережающую функции можно рассматривать как единую аналитическую функцию (см. 3). Лишь при вещественных значениях Е (Е = ш) их нужно различать, для чего и будет служить индекс г сверху. [c.253] Рассмотрим более подробно поведение восприимчивости в области резонанса. Оно определяется, очевидно, в основном полюсами функций G g (32.5). Поэтому будем далее рассматривать функции G p в комплексной плоскости. [c.254] Следуя работе [14], введем матрицу 0 Е) где величины G определяются формулами (32.5). [c.254] Подставим (32.23) в формулы (32.7) для величин ( ),. .. [c.255] Энергия, поглощаемая спиновой системой из радиочастотного поля за единицу времени, численно равна работе. [c.258] Несколько иной вывод этой формулы имеется в работах ]15], [16] и [18]. Отсюда следует известный вывод о том, что поглощение энергии радиочастотного поля определяется мнимой частью тензора восприимчивости. В окрестности полюсов функций Грина величины Х р резко возрастают, и поглощение энергии носит резонансный характер. [c.259] Подставляя (32.43) в (32.38), приходим к результатам классической теории ширины линии ферромагнитного резонанса (19]. Разница состоит лишь том, что в классической теории предполагается существование члена с трением в уравнениях движения [19], [20], а здесь предполагается существование особенностей определенного вида у функций Грина. [c.260] Вернуться к основной статье