ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Ферромагнитный резонанс из "Метод функций Грина в статистической механике " При Л О (случай антиферромагнетизма) рассмотренное выше решение существует лишь в достаточно сильных полях 2о I Л (0) .. В противном случае спектральная функция ЛЕ) была бы отрицательна, что невозможно в силу (4.2) (это означало бы в данном случае, что среднее число заполнения п отрицательно). Для исследования случая Л О, 2о 1 Л (0) 1 изложенную схему необходимо несколько видоизменить, вводя две или несколько подрешеток (см. [21]), подобно тому, как это делается при решении задачи об антиферромагнетике в методе приближенного вторичного квантования или в методе молекулярного поля. [c.243] Желая перейти далее ко второму приближению, мы должны были бы написать уравнение для двухчастичной функции Грина и приближенно выразить входящие в него трехчастичные функции через низшие. [c.243] Как известно, явление ферромагнитного резонанса состоит в том, что система спинов, связанных обменными силами, будучи помещена в постоянное магнитное поле и переменное радиочастотное поле, поглощает энергию последнего. Кривая поглощения как функция частоты поля имеет более или менее резко выраженный максимум при некоторой частоте (частоте резонанса), зависящей главным образом от величины постоянного внешнего поля. Классический и квантовый аспекты теории ферромагнитного резонанса были предметом многочисленных исследований ряда авторов (см., например, сборник [И]). [c.243] Мы рассмотрим здесь вопрос о частоте ферромагнитного резонанса с помощью общей методики 14. Это позволит нам в сочетании с результатами предшествующего параграфа получить формулы, пригодные для всех температур. [c.243] Оператор Д// описывает взаимодействие системы с радиочастотным полем, а включает все остальные взаимодействия обменное, с внешним постоянным магнитным полем и др. [c.244] Тогда гамильтониан (31.4) оказывается суммой стандартных выражений типа (14.1) и для магнитной восприимчивости можно воспользоваться общей формулой (14.10). Следует лишь специализировать ее для данной конкретной системы, понимая под Сз и С, операторы спинового магнитного момента. [c.244] Таким образом, для вычисления магнитной восприимчивости нужно найти фурье-образы функции Грина ((5 ( ) 15р(/))). [c.245] Соответственно для образца эллипсоидальной формы гамильтониан Нд представляет собой, вообще говоря, сумму (31.12) и (31.13). [c.246] Вернуться к основной статье