ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Намагниченность в различных интервалах температуры из "Метод функций Грина в статистической механике " Задача об определении относительной намагниченности как функции температуры и поля сводится в первом приближении к решению уравнения (29.19). Покажем теперь, что оно дает достаточно удовлетворительную интерполяцию для намагниченности во всем интервале температур. Для этой цели установим, что при Тдля а получается известный приближенный результат Блоха [4], при Т Т — результат приближения молекулярного поля, а при — результаты теории парамагнетизма. [c.237] Как видно из формул (30.10) — (30.12), для относительной намагниченности в случае низких температур первые два члена разложения дают результаты Блоха, а следующие члены — поправки к ним. [c.239] Из выражения (30.17), равно как и из (30.16), видно, что решение существует лишь при х и обращается в нуль при х = х . Величина х , определяемая формулой (30.14), есть температура Кюри. [c.241] Наконец, рассмотрим область выше точки Кюри в присутствии внешнего поля (т х Ь Ф 0). [c.241] уравнение (30.2) действительно дает достаточно удовлетворительные результаты для намагниченности во всем интервале температур. [c.242] Особо следует отметить, что оно описывает, в частности, и фазовый переход из ферромагнитного состояния в парамагнитное. Напомним в связи с этим, что так же обстояло дело и в теории сверхпроводимости, рассматривавшейся в предыдущей главе. Мы видим, таким образом, что в соответствии со сказанным во введении к книге метод функций Грина дает известную возможность подойти к изучению фазовых превращений. [c.242] Зная корреляционную функцию b(/)b(g)), нетрудно было бы вычислить и другие термодинамические величины, например среднюю энергию и др. Мы не будем здесь останавливаться на этом. [c.242] Вернуться к основной статье