ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теория возмущений из "Метод функций Грина в статистической механике " Взаимодействие носителей тока с колебаниями кристаллической решетки до сравнительно недавнего времени рассматривалось лишь в связи с теорией неравновесных процессов типа электропроводности. Предполагалось, что энергетический спектр носителей тока формируется под влиянием сильного взаимодействия их с полем идеальной решетки и, может быть, друг с другом роль же колебаний решетки состоит лишь в том, что они обусловливают сравнительно редкие переходы между состояниями электронов в идеальном кристалле. Постепенно, однако, выяснилось, что в ряде случаев такая постановка вопроса недостаточна, и взаимодействие с фононами надо явно принимать во внимание уже при определении энергетического спектра системы. [c.215] Во-первых, в ряде кристаллов это взаимодействие ни в каком смысле не мало [3] — [6]. Учет его уже при вычислении энергетического спектра системы привел к представлению о специальном типе носителей тока в ионных кристаллах — электронах, движущихся совместно с созданной ими инерционной поляризацией решетки. Элементарные возбуждения этого типа получили название поляронов [6]. [c.215] В-третьих, выяснилось [10] — [12], что взаимодействие электронов с фононами в гомеополярных полупроводниках приводит к температурной зависимости ширины запрещенной зоны, энергии ионизации локальных уровней и т. д. (хотя, может быть, и не объясняет всю эту зависимость). [c.216] В настоящем параграфе мы исследуем взаимодействие электронов с акустическими фононами в рамках теории возмущений 11 (без группы перенормировки). Это приближение не учитывает эффектов сверхпроводимости, однако, для некоторых задач оно достаточно. [c.216] Как и должно быть (ср. 4), эта функция имеет дельта-образные особенности в точках ц =о)(й). [c.217] Невозмущенную одноэлектронную функцию Г рина по-прежнему возьмем в виде (5.20). Это означает, в частности, что мы рассматриваем носители тока лишь в одной зоне. [c.217] Если система не полностью вырождена, то, как мы знаем, правая часть (27.11) отлична от нуля при любых и в (27.9) можно сразу совершить предельный переход е- 0. [c.219] Непосредственный расчет для невырожденного и полностью выром денного газов показывает, что в первом случае при этом совершается ошибка порядка а во втором — порядка п1с,.кр У- Обе эти величины в обычных условиях совершенно ничтожны. [c.220] Таким образом, скорость звука оказывается линейно зависящей от концентрации носителей тока п. [c.220] Р- сх) (Г- 0) выражение (27.19) переходит в формулу, полученную в работе [22]. [c.221] Вернуться к основной статье