ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Взаимодействие через квантовое поле из "Метод функций Грина в статистической механике " В настоящем параграфе мы дадим формулы, связывающие термодинамический потенциал системы 2 непосредственно с простейшими функциями Грина — одно- и двухфермионной и однобозонной (а также с вершинной частью). Явные выкладки будут проделаны для системы ферми-частиц. Перенос результатов на случай бозе-системы требует лишь изменения некоторых знаков (что будет в должном месте указано). Возможность такого представления термодинамического потенциала обусловлена специфическим характером энергии взаимодействия это — либо парное взаимодействие, либо взаимодействие через квантовое поле. Удобно рассматривать эти два случая порознь. [c.112] Оператор h не содержит константы связи g. Момент времени, к которому относятся гейзенберговские операторы а, а, Ф, в (12.1) и (12.2) не существен (Я — интеграл движения). В дальнейшем мы будем для удобства считать его равным нулю. [c.113] Это выражение можно преобразовать в двух направлениях. [c.114] Спектральная функция в данном случае, очевидно, представляет собой 4-вектор J . [c.115] Подчеркнем еще раз, что для пространственно однородных систем заряженных частиц с электромагнитным взаимодействием второе слагаемое в правой части (12.21) писать не надо. Для систем бозе-частиц, взаимодействующих через поле, в формулах (12.14) — (12.21) следует изменить знаки слагаемых, содержащих массовый оператор. [c.118] Вернуться к основной статье