ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Спиновая система в ферромагнетике из "Метод функций Грина в статистической механике " Здесь принято во внимание, что в координатном представлении есть дифференциальный оператор (Дирака или Шредингера— судя по характеру задачи), а матрица (х У х ) диагональна. Вместе с тем, мы не предполагаем диагональ-ности V по спиновым переменным, сохраняя возможность учета спиновых взаимодействий. В дальнейшем мы, как правило, не будем явно указывать спиновые индексы, имея в виду соответствуюш ее матричное перемножение. [c.63] Таким образом, в данном случае правильнее было бы называть функцией Грина не а вспомогательную величину Д функция же Ос получается из с помощью дифференциального оператора /. Очевидно, для Д справедливы спектральные представления и дисперсионные соотношения, установленные ранее для 0 . Мы, однако, сохраним за название функция Грина , имея в виду, что это не может повести к каким-либо недоразумениям по существу. [c.67] Для определения энергетического спектра системы функция Рс дает то же, что и D , и для нее справедливы спектральные представления того же типа. Уравнения для функций Рс, Р Р составляются по той же схеме, что и описанная выше. [c.68] Аналогичным путем составляются и уравнения для смешанных функций Грина R и Q. В них войдзгг функции Грина еще более высоких порядков, т. е., как и в случае систем с прямым взаимодействием, мы получаем здесь, вообще говоря, бесконечную систему зацепляющихся уравнений. Граничные условия к ним также удобнее всего сформулировать в виде дисперсионных соотношений типа (4.7), (4.8) и (4.10). [c.68] Вернуться к основной статье