ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Однофотонная функция Грина из "Метод функций Грина в статистической механике " Они отличны от нуля, если числа фотонов в состояниях п и п отличаются на единицу, и, следовательно, полюсы спектральной функции в данном случае определяют спектр одетых (т. е. взаимодействующих со своим окружением) фотонов. При этом, говоря о фотонах, мы имеем в виду не только обычные кванты поперечного электромагнитного поля, но и продольные кванты (в среде, а не в вакууме, они, вообще говоря, могут реально распространяться). [c.49] Такие же обозначения мы будем использовать и для фононных функций Грина, имея в виду, что они не будут рассматриваться одновременно с фотонными. Можно было бы и эти функции называть однобозонными мы, однако, сохраним это название лишь за корпускулярными функциями О, в отличие от полевых функций D. Заметим, что в рамках нерелятивистской теории различие между первыми и вторыми носит отнюдь не словесный характер как мы увидим в следующей главе, функции О удовлетворяют дифференциальным уравнениям первого порядка по времени, а функции D — второго. [c.49] Как мы увидим в гл. 2, условие (5.37) обеспечивает выполнение обычного электродинамического условия Лоренца для средних (фактически наблюдаемых) потенциалов электромагнитного поля, вычисленных с учетом взаимодействия с заряженными частицами. В этом и заключается смысл выбора (5.35). [c.51] Таким образом, градиентная инвариантность теории позволяет свести тензор к одной лишь скалярной функции, D . [c.51] В общей теории, развиваемой в следующих двух главах, мы не будем явно специализировать вида функции р (исключая рассмотрение группы перенормировки, где будет использована форма (5.35)). При решении конкретных задач в гл. IV и V, однако, мы явно воспользуемся калибровкой (5.35). [c.51] Вернуться к основной статье