ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Физические явления при обтекании приемника потоком из "Акустика неоднородной движущейся среды Изд.2 " Поэтому случай работы приемника звука в потоке представляет известный практический интерес. Мы должны прежде всего отличать явления, вызываемые нестацио-нарностью потока, от явлений, имеющих место и в стационарном потоке. Обратимся сперва к последнему. [c.169] Если поток нестационарен, то на пульсации давления, определяемые вихреобразованием, накладываются еще пульсации давления, свойственные самому потоку. [c.170] Это условие было уже нами получено в 24 другим путем оно указывает, что при малых размерах приемника, в сравнении с размером пульсации, изменения напора имеют более существенное значение, нежели ускорение потока. [c.171] Спектральное распределение псевдозвука нестационарного потока целиком определяется природой потока. Если нестационарность потока создается обтеканием каких-либо тел, расположенных вблизи приемника, так что приемник находится в вихревой дорожке этих тел, то спектральный состав пульсаций определяется частотами Струхаля и их обертонами подобно тому, как мы это видели на примере идеальной дорожки Кармана (ср. 24). [c.171] Вдали от тел дорожка Кармана подвергнется распаду, и поток будет турбулентным. Естественный ветер также представляет собой турбулентный поток. Основные черты этой турбулентности были нами изложены в 10. [c.172] Для изотропных пульсаций 8у =81 и, следовательно. [c.173] При малых Ь эта часть величины может превалировать над остальными настолько, что практически все воздействие псевдозвука на приемник может свестись к звучанию приемника на резонансной частоте Шо- Поэтому приемники с острыми резонансами будут особенно подвержены акустическим помехам. [c.174] Рассматриваемый нами случай характерен возможностью сведения действия нестационарного потока к действию потока стационарного. Суш,ественный результат заключается в том, что спектр пульсаций давления сводится к спектру пульсаций скорости. Если набегаюш,ий поток представляет собой хорошо развитый турбулентный поток, то мы можем приложить к нему теорию турбулентности, изложенную в 10. [c.174] Эта теория была развита для однородной изотропной турбулентности. Там же был получен закон 2/3 , опре-деляюп1,ий спектральное распределение скорости турбулентного движения по пульсациям различных масштабов. Нас же теперь интересует распределение по частотам. Полностью задача о связи распределения по частотам с распределением по пространственным масштабам решается лишь для линейных колебаний среды (например, для звукового шума). [c.174] В случае турбулентного движения газа или жидкости эта связь еще не установлена. [c.174] Наконец, следует еще иметь в виду, что формула (5.25) не годится также для высоких частот, так как при ее выводе мы предполагаем, что размеры приемника а Л. Следовательно, она применима лишь до ш 2п via (в противном случае к ней добавятся члены, вызванные локальным ускорением dvidt). Несомненно, что она дает низшую границу шума. То обстоятельство, что интенсивность шума растет как является, видимо, одной из самых крупных неприятностей для звукопеленгации, так как от далекого самолета приходят преимущественно низкие частоты (80—100 Гц), которые и будут маскироваться турбулентным шумом. [c.176] Дать универсальный способ ветрозащиты приемника звука от вихреобразования не представляется возможным. Дело существенно зависит от габаритов приемника и от его рабочего диапазона частот, выбор которого определяется характером сигнала, подлежащего приему. Тем пе менее, можно указать некоторые способы, могущие оказаться полезными. [c.176] Во-первых, можно варьировать размеры приемника, благодаря чему частоту Струхаля можно смещать либо в сторону низких частот (увеличивая размеры приемника). [c.176] Вернуться к основной статье