ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнения акустики в отсутствие ветра из "Акустика неоднородной движущейся среды Изд.2 " Здесь первый член представляет собой изменение температуры, происходящее при адиабатическом сжатии или расширении газа, а второй — изменение температуры из-за изменения энтропии газа. [c.17] Уравнения (1.31), (1.32), (1.40) вместе с уравнением состояния (1.34) управляют распространением звука в неподвижной среде с учетом вязкости и теплопроводности этой среды. [c.18] Вблизи границ твердых или жидких тел, которые можно считать неподвижными, потери на вязкость и теплопроводность возрастают. В этих случаях имеют место более резкие изменения состояния газа в пространстве и вторые производные от I, о, определяются уже не длиной волны, а либо размерами тела Z, так что Д /Р, До о/Р, либо естественной длиной d = /v/oj (эта длина — еще одна длина помимо X и Z, определяемая из соображений размерности), где v есть кинематическая вязкость (v = [x/p), или длиной d — /х/о). в этих случаях порядок величии Д Ц(Р, Ааaid . [c.19] Вообще, если речь идет о потерях на вязкость и теплопроводность вблизи границы твердого или жидкого тела, то они определяются наименьшей из трех длин X, I, d d , d ). [c.19] Несмотря на возрастание потерь вблизи стенок Ги неподвижных границ, они все же остаются незначительными и могут рассматриваться как поправка к движению, происходящему без потерь (кроме случая распространения звука в очень узких каналах). Пример приближенного расчета эффектов вязкости и теплопроводности можно найти в работе автора [4]. [c.19] И истолкованное Г. Кнезером [6]. Физическая сущность этого поглощения заключается в превращении энергии звуковых колебаний в энергию внутримолекулярных движений (энергия вращения молекул). Это поглощение также растет с частотой и имеет особое значение для ультразвуков. [c.20] Рассмотрение этих вопросов увело бы нас далеко в сторону от нашего предмета, поэтому мы ограничимся этим замечанием и указанными ссылками на литературу. [c.20] Вернуться к основной статье