ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Очерк аэродинамики сжимаемого газа из "Акустика неоднородной движущейся среды Изд.2 " в которой распространяется звук, будь то газ, н идкость или твердое тело, имеет атомистическую структуру. Однако если частота звуковых колебаний не очень велика, то этот атомизм среды может быть игнорирован. [c.9] Для газа можно показать [1], что если / 1/т, где / — частота колебаний, а г — время свободного пробега между столкновениями, то газ можно рассматривать как сплошную среду, характеризуемую некоторыми постоянными. Такой метод рассмотрения принят в аэродинамике и в теории упругости. Игнорируя атомизм среды, мы не можем вполне строго и безупречно рассчитать явление дисперсии звука. К счастью, в большинстве практических вопросов дисперсия звука не имеет большого значения. Поэтому в этой книге мы не будем касаться явлений, требующ,их учета атомизма среды, и положим в основу теоретического анализа проблемы акустики движущейся среды уравнения аэродинамики сжимаемого газа. [c.9] Вектор ру моншо рассматривать также как вектор плотности импульса. Изменение импульса в любом малом объеме должно равняться количеству импульса, переносимого движением жидкости через поверхность, окружающую этот объем, плюс приложенную к объему силу. [c.10] Здесь члены вида ру , v VJ. дают поток импульса, обусловленный переносом импульса движением жидкости, а члены, содержащие р, х, у — поток импульса, обусловленный действием сил давления и вязких напряжений. [c.12] обусловленные работой сил давления и вязких напряжений. [c.13] Если уравнение (1.15) разделить на р, то его можно толковать таким образом, что изменение энергии единицы массы dEjdt равно потоку тепла (А/р) ДГ, количеству тепла, выделенного работой вязких сил ( /р, и работе сил давления ( р div v)/p. [c.13] Вернуться к основной статье