ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Устойчивость анизотропной круговой цилиндрической оболочки, обтекаемой сверхзвуковым потоком газа из "Общая теория анизотропных оболочек " Считаем, что оболочка изготовлена из ортотропного материала, два главных направления упругости которого в каждой точке оболочки составляют с координатными линиями аир произвольный угол ср. В силу этого упругие постоянные Б у. будут представляться с помощью формул (3.57). [c.399] 5) видно, что характер движения оболочки может быть установлен согласно частоте колебания ш, которая при любых заданных значениях к я п может быть определена из (4,6). [c.401] Если мнимая часть частоты колебания ш положительна (1т ш 0), то невозмущенное движение устойчиво по отношению к малым возмущениям. Если же мнимая часть частоты колебания ш отрицательна (1т ш 0), то движение оболочки неустойчиво. [c.401] Как было указано выше, коэффициенты упругости определяются из (3.57), отсюда, согласно (3.46) и (3.47), следует, что величины и 1),,. зависят от ориентации материала оболочки в теле оболочки, т. е. от угла 1р. В силу этого из (4.9)—(4.12) легко заметить, что критическая скорость невозмущенного потока существенным образом зависит от ориентации материала оболочки в теле оболочки. [c.401] Очевидно, наибольший интерес представляют те значения аргументов кип, вблизи которых критическая скорость V принимает минимальное значение. [c.401] Таким образом, поставленная задача решена. Мы нашли формулы для определения критической скорости в зависимости от механических характеристик (включая и ориентацию) рассматриваемой оболочки. [c.402] Для иллюстрации рассмотрим оболочку, для которой Н= =0,01Я, е=0. [c.402] Считаем, что оболочка теряет устойчивость по осесимметричной форме, т. е. имеем ге=0. [c.402] Для наглядности результаты подсчета критической скорости в двух последних случаях (случаи III и IV) приводятся и графически (рис. 74). [c.403] Вернуться к основной статье