ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Классическая теория симметрично нагруженных ортотропных оболочек вращения из "Общая теория анизотропных оболочек " Заключительные замечания. Таким образом, классическая теория анизотропных оболочек построена. Приведенных выше соображений достаточно, чтобы определить напряженно-деформированное состояние произвольной анизотропной оболочки в рамках классической теории. [c.40] Ниже будут приведены разрешаюш ие уравнения и расчетные формулы для различных типов анизотропных оболочек в классической постановке. [c.40] Первые формулы определяют угол 9 если точка М движется вдоль меридиана в сторону возрастания дуги s (или координаты z), то О, когда г убывает, и О, когда г возрастает, причем - г/2 тг/2. [c.42] Считается, что рассматриваемая оболочка нагружена симметрично относительно оси вращения, т. е. Х=Х (s), Z=Z (s), F=0, и имеет соответствующие, симметричные относительно оси вращения, граничные условия. Далее, полагается, что ортотропный материал оболочки расположен так, что в каждой точке одна из плоскостей упругой симметрии параллельна срединной поверхности оболочки, а остальные две перпендикулярны к соответствующим меридианам ((p= onst) и параллелям (s= onst). Очевидно, такая оболочка в целом представляет собой ортотропное тело вращения, обладающее анизотропией вращения. [c.42] Вернуться к основной статье