ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Комбинационное рассеяние рентгеновских лучей и света с образованием экситоиов из "Кристаллооптика с учетом пространственной дисперсии и теория экситонов " Вместе с тем энергия реального экситона, соответствующего нормальной волне, равна йшДА), и, очевидно, функцию Ш (й) можно найти и неоптическими методами, используя различные процессы рассеяния и т. д. Применение неоптических методов для изучения экситонов представляет особенно большой интерес в связи с теми трудностями, с которыми встречается оптика кристаллов при исследовании ряда эффектов пространственной дисперсии. [c.339] Если экситон по своему характеру существенно связан с колебаниями ионов, как это и имеет место в ионных кристаллах для так называемых оптических колебаний, то эффективным методом исследования оказывается изучение неупругого рассеяния нейтронов [122] и эффекта Мёссбауэра [123]. В случае же экситонов электронного типа, слабо связанных с колебаниями решетки, можно надеяться на использование других способов, таких, в частности, как измерение дискретных потерь энергии при прохождении электронами тонких слоев [124] и изучение комбинационного (неупругого) рассеяния рентгеновских лучей в кристаллах. Именно на последнем явлении мы здесь и остановимся [226]. [c.339] Здесь учтено, что для рентгеновских лучей п (со ) п (со ) 1. [c.340] В силу анизотропии при данном угле Ф и определенной ориентации кристалла частота со зависит, вообще говоря, и от азимутального угла (т. е. от направления вектора к при данном Ф). Кроме того, разумеется, частоты со к) различны для экситонов разного типа, например отличающихся значением дискретного квантового числа (см. п. 12.2). [c.340] Условия излучения (15.1) можно записать в форме, отличной от (15.2). Именно, для коротковолнового (рентгеновского) излучения будем считать среду изотропной и характеризовать ее показателем преломления га,, (ш )- Для рассматриваемых длинноволновых экситонов п = (ш, ), где = к/к. Далее, как всегда. [c.341] обсуждаемое излучение экситонов рентгеновскими фотонами можно считать одним из видов черепковского излучения (из дальнейшего ясно, что интенсивность этого излучения отлична от нуля лишь при учете нелинейности). [c.342] При квантовомеханическом подходе этот результат получается, если в гамильтониане задачи использовать в качестве энергии взаимодействия выражение (е /2тс ) Мд(г) (г), где А — векторный потенциал поля излучения. [c.342] Таким образом, из проведенных оценок, по-видимому, следует, что интенсивность комбинационного рассеяния достаточна для уверенного ее измерения, если только соответствующие силы осциллятора не слишком малы. [c.346] Вернуться к основной статье