ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Механизм поглощения. Учет поглощения в первом приближении . 14.2. Поглощение нормальных электромагнитных волн в окрестности частоты экситонного перехода из "Кристаллооптика с учетом пространственной дисперсии и теория экситонов " В такой классической модели, которая обсуждалась в работе [106], коэффициент преломления для поперечных нормальных волн, очевидно, равен (т)= / е т, П8. Нормальные волны в любом направлении являются либо продольными, либо, поперечными. Частоты волн поляризации Шр(Л) (см. п. 2.2) соответствуют полюсам е(т, к), тогда как на частотах продольных волн величина е(т, к) обращается в нуль. В рассмотренной модели фиктивные продольные волны отсутствуют. [c.324] что аналогичным образом можно рассмотреть и менее симметричные модели дипольных решеток. [c.324] Это условие можно успешно использовать, если состояний д (состояний второй группы) очень много, и в связи с этим для всех рассматриваемых нами значений времени ( все амплитуды состояний типа д слабо возбуждены и не успели достигнуть стационарных значений. Другими словами, состояния второй группы образуют диссипативную систему. Состояния первой группы, если пользоваться такой терминологией, можно считать образующими динамическую систему. [c.327] Предположим, что экситон-фононное взаимодействие является слабым. Тогда приближенно стационарные состояния кристалла в экситонной области спектра определяются одновременным заданием состояний (к, в) электронной подсистемы, т. е. заданием волнового вектора к кулоновского экситона и дискретного числа 5, определяющего номер экситонной зоны, а также заданием состояния фононной подсистемы, т. е. заданием набора чисел .. ., Л/Др),. . . , где Л7J(p) — квантовое число (Л/Др) = 0, 1, 2,. ..), соответствующее состоянию фонона /-Й ветви колебаний кристаллической решетки с квазиимпульсом р. [c.332] Предположим, ради простоты, что температура кристалла 7 = 0. В этом случае кристалл находится в основном состоянии, причем и экситоны и фононы отсутствуют. Если теперь в операторе М(к) (см. (12.1а)) в сумме по а принимать во внимание только электроны, а малыми слагаемыми, которые отвечают взаимодейств . ю ядер с внешним электрическим полем, пренебречь, то матричные элементы к) будут отличны от нуля только для таких состояний кристалла т, в которых фононы, как и в основном состоянии, отсутствуют. [c.332] Вернуться к основной статье