ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Отраженные н преломленные волны в окрестности частоты дипольного перехода в гиротропиом кристалле из "Кристаллооптика с учетом пространственной дисперсии и теория экситонов " Второе из соотношений (10.29) непосредственно следует из (10.27). Что же касается выражения для 2х то здесь 5(ш) и 2(1 ) суть два коэффициента преломления, соответствующие двум волнам одной поляризации, которые могут распространяться в негиротропной среде в окрестности резонанса ео(ш) при учете пространственной дисперсии (см. п. 7.2). [c.258] Если же частота ш становится близкой к резонансной частоте, то коэффициент отражения зависит от значения коэффициента р и коэффициента 8, которые определяют ход кривых дисперсии в окрестности резонанса (см. рис. 6—14). [c.259] Р — поляризация, обусловленная рассматриваемым экситонным переходом, а величина ego определяется вкладом в диэлектрическую проницаемость остальных экситонных переходов. Отметим также, что второе из д. г. у. (10.28) в данном случае (нормальное падение), конечно, выполняется тождествевно, поскольку - 0. [c.259] Разумеется такого результата и нужно было ожидать, так как при отсутствии поглощения (8 — 0) и комплексном п волна должна полностью отражаться от среды (полное внутреннее отражение при нормальном падении такой случай осуществляется, например, в плазме см. [6]). [c.260] Учет поглощения (5 Ф 0) приводит к тому, что при любых значениях р величина R в окрестности резонанса всегда меньше единицы. При этом следует отметить, что характер зависимости / (ш) существенно связан с зависимостью 8(ц)), что может приводить к резким изменениям величины / (ш) в окрестности резонанса при достаточно низких температурах (см. в этой связи также 11). [c.260] Аналогичным образом может быть рассмотрен случай наклонного падения. При этом, если фО, то в среде, кроме двух поперечных волн одной поляризации, возбуждается также продольная волна. В этом случае при определении амплитуд всех волн оказывается существенным и второе из дополнительных граничных условий (10.28). Поскольку явные выражения для соотношений между амплитудами в общем случае весьма громоздки, мы их здесь не выписываем их вывод вполне аналогичен изложенному в учебниках (см., например, [1], 66). [c.260] В работах [15, 55] используется частный случай д. г. у. [c.261] 5 было показано, что дополнительных граничных условий (10.24) оказывается вполне достаточно при рассмотрении распространения волн в негиротропной среде, где пространственная дисперсия была учтена с точностью до слагаемых Порядка А. [c.261] Решение (10.40) является более общим, чем полученное в п. 10.5, и переходит в него, если пренебречь эффектом гиротропии и положить п — п, и п — пц. При этом величина й обращается в нуль. Если же учесть гиротропию, то йфО, что приводит к эллиптической поляризации в отраженной волне с отношением полуосей, равным = й 1 Ь. [c.264] Вернуться к основной статье