ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Граничные условия из "Кристаллооптика с учетом пространственной дисперсии и теория экситонов " По крайней мере в некоторых случаях можно считать, что величина Л обращается в нуль для таких кристаллов, которые теряют оптическую активность при растворении. Так, для молекулярных кристаллов доказательство этого утверждения приведено в [87]. Этот вывод в определенном смысле следует и для рассматриваемой здесь модели среды. Для того чтобы в этом убедиться, предположим, что мы увеличиваем постоянную решетки кристалла, так что взаимодействие между молекулами кристалла стремится к нулю. В этом случае зона механического экситона сужается и в пределе превращается в один уровень, причем зависимость от волнового вектора к исчезает. Последнее означает, что стремятся к нулю величины и В этом случае величина вращения не связана с взаимодействием между молекулами и полностью определяется коэффициентом Таким образом, этот коэффициент характеризует вращательную способность отдельных молекул, из которых образован кристалл. [c.249] Вместе с тем, конечно, при наличии достаточно сильного взаимодействия между ячейками кристалла величина могла бы быть отличной от нуля и для среды, состоящей из негиротропных молекул. [c.250] Если ось г направлена вдоль к, то для поперечных волн р = 0, и, следовательно, на основании (10.18) имеем (Р - р )2) Р, + 1- Р,к = 0. - 1- Р,к + (р - рш2) Яу = 0. [c.250] Отметим также, что в одноосных кристаллах, когда вектор к направлен вдоль оптической оси, уравнение для частот ш (А) сохраняет вид (10.20), причем соответствующие механические экситоны являются поперечными, поляризованными по кругу волнами — волнами поляризации . При этом имеется также решение, соответствующее продольной волне. Однако уже при малом отклонении к от направления оптической оси линейные по к слагаемые в выражении для частот нормальных волн исчезают. Если в выражении (10.20) опустить квадратичные по к слагаемые, то оставшееся выражение для частот (в к) с точностью до линейных по к слагаемых оказывается пригодным как для изотропной среды, так и для кубических кристаллов, которые в этом приближении являются полностью изотропными. [c.251] Аналогичным образом может быть найден характер зависимости тензора е Дш, к) или А) от т н к для сред любой другой симметрии. [c.253] В этом соотношении тензор Т1 практически не зависит от частоты (О в рассматриваемой области спектра, поскольку Ргу Ргу Имбнно слабая зависимость от ш является следствием рассмотрения изолированного резонанса. При этом, разумеется, д. г. у. (10.24) является частным случаем д. г. у. типа (10.1). [c.254] Если же Г /- оо, то вместо (10.24) получаем д. г. у. [c.255] В этом соотношении —тензор 3-го ранга, не зависящий от (В в рассматриваемой области частот. [c.256] Вернуться к основной статье