ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Влияние магнитного и электрического полей в кристалле сульфида кадмия из "Кристаллооптика с учетом пространственной дисперсии и теория экситонов " Таким образом, вектор С, являясь, подобно вектору гирации = (см. п. 5.1), функцией направления вектора в. [c.231] Перейдем теперь к анализу того слагаемого в (9.14), которое связано с псевдотензором С этой целью определим отличные от нуля компоненты псевдотензора A pi в кристаллах класса g . При нахождении дополнительных связей, которые накладываются симметрией на компоненты псевдотензора A ijim, следует помнить, что при всяких поворотах псевдотензор А щ ведет себя, как истинный тензор. Поэтому прежде всего можно использовать те ограничения, которые накладываются на тензор A ljim наличием оси 6-го порядка. Поскольку относительно перестановки индексов тензор Ai Ji подобен тензору отличные от нуля компоненты псевдотензора могут находиться только среди тех компонент, которые одноименны отличным от нуля компонентам тензора в кристаллическом классе g. Окончательный же выбор отличных от нуля компонент псевдотензора аР)1щ основан на том, что эти компоненты в классе g , соответствуют тем отличным от нуля компонентам тензора Б классе g, которые при отражении в плоскостях симметрии Оу и 3у, группы Сбг, изменяют знак. Последнее связано с тем, что компоненты псевдотензора А 1]ш остаются при этом неизменными. [c.232] Из соотношений (9.14) и (9.18), в частности, следует, что линейные по слагаемые в выражении для энергии кулоновского экситона обращаются в нуль, если вектор 5 направлен вдоль магнитного поля. [c.233] Поэтому, как это видно из (9.14), в выражении для энергии экситона Й(о (АЯ ° ) действительно возникает слагаемое типа однако вектор С( ) даже в одноосном кристалле не обязательно направлен вдоль оптической оси. [c.233] Если же справедливо h ФО и Ф О, то, как это следует из (9.22), волн поляризации с Di = D2 = 0, О фО в рассматриваемом случае не существует. Поэтому в окрестности частот механических экситонов, поляризованных при = 0 вдоль оптической оси (представления A , см. табл. VII), при учете пространственной дисперсии или магнитного поля и любом направлении k мы имеем дело не с волнами поляризации, а фиктивными продольными волнами, частоты которых выражаются соотнощением (9.6). Таким образом, эффект инверсии магнитного поля, вообще говоря, может иметь место в окрестности любого из резонансов тензора ЕогДсо) (как указывалось ранее, эти резонансы соответствуют частотам механических экситонов при e = 0, преобразующихся по представлениям и группы gJ. [c.236] Вернуться к основной статье