ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Контактное взаимодействие стрингера с жестко аащемленной полосой из "Теория ползучести неоднородных тел " В этом параграфе вначале рассмотрена задача определения контактных напряжений на линии соединения стрингера с полуплоскостью. Далее аналогичный вопрос изучен в случае взаимодействия стрингера с полосой при различных способах заделки граней полосы. [c.135] Обзор результатов, связанных с передачей нагрузки от тонкостенных элементов к деформируемым массивным телам в постановке теории упругости, имеется в монографиях [123, 151, 405). [c.136] Пусть далее в момент времени т к границе, подкрепленной стрингером, приложена горизонтальная сила интенсивности Ра (С х). Требуется определить закон распределения контактных напряжений д (t, х) на линии соединения стрингера с полуплоскостью. При этом, как обычно [151, 610], предполагается, что стрингер лишен изгибной жесткости и находится в одноосном напряженном состоянии. Тогда на линии соединения стрингера с полуплоскостью будут действовать только тангенциальные напряжения д (t, х). [c.136] Здесь ( , х) — осевая деформация стрингера, Ц, х) — осевое напряжение в стрингере. [c.137] Здесь щ ( , х) — горизонтальные смещения граничных точек полуплоскости. [c.137] Здесь h — толщина стрингера интегралы по л и р следует понимать в смысле главного значения Коши. [c.138] Таким образом, решение задачи Мелана в постановке теории ползучести неоднородно-наследственно-стареющих сред (когда возраст стрингера по длине изменяется по произвольному закону) сводится к решению интегро-дифференциального уравнения (2.5). [c.138] Здесь 5 — параметр преобразования Фурье и Ф (з, t), Р (а, 1) — преобразования Фурье соответственно для Зф t, у)/ду и р у, t). [c.138] Рассмотрим частный случай внешней нагрузки, (t, х) = = Рб (х) Н (1 То), где б х) — функция Дирака, Н t) — единичная функция Хевисайда. Иными словами, в момент времени i = То к стрингеру прилагается сосредоточенная в начале координат X = о сила величины Р (которая затем остается постоянной во времени). [c.140] Следовательно, закон распределения контактных напряжений д (t, х) выражается квадратурами (2.10), (2.12). [c.140] Здесь С1 х), 31 х) — интегральные косинус и синус. [c.140] Будем считать также, что для материалов полосы и стрингера выполнено требование (2.1), т е. коэффициенты поперечного сжатия для упругой деформации VI ( ) и деформации ползучести V2 ( , т) одинаковы и постоянны. [c.142] Требуется определить закон распределения контактных напряжений q ( , х) на линии соединения стрингера с полосой, предполагая, что к стрингеру приложена горизонтальная сила интенсивности/Рц ( , х) ъ момент времени Тд ([329]). [c.142] Теперь контактное напряжение у (t, ж) определяется с помощью обратного преобразования Фурье (2.10). [c.143] Вернуться к основной статье