ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Квантовая теория неупругих столкновений из "Оптические спектры атомов " Рассмотрим, как ставится в квантовой механике задача о рассеянии элек тронов частицами. Пусть имеется пучок параллельно движущихся электронов с кинетической энергией 47 и рассеивающая частица А (рис. 257). [c.466] Величина Vq представляет собой энергию перекрестного взаимодействия между падающим электроном и атомом, взятую по начальным и конечным значениям амплитудной функции атомного электрона. [c.469] Дифференциальное эффективное сечение, выражаемое через отношение рассеянного потока электронов к падающему, определится путем умножения величины / (0 1. pi) r2 на kjk, так как неупруго рассеянные электроны имеют скорость, отличающуюся в kjk раз от скорости падающих электронов. [c.469] Формулы (14) и (15) позволяют вычислить эффективное сечение атома водорода, ведущее к переводу его из нормального в п-е состояние. Метод пригоден для быстрых электронов (приближение Борна). Вообще говоря, быстрым можно считать падающий электрон, если его скорость v удовлетворяет условию (г /и) 1, где а — скорость порядка скорости электрона, движущегося внутри атома. [c.470] Теперь, при больших п, эффективное сечение спадает, как v . Степень совпадения расчетных и экспериментальных значений эффективных сечений водорода для быстрых электронов видна из рис. 243. [c.470] Для неводородных атомов расчет проводится путем замены выражения (8) для потенциальной энергии U соответствующим приближенным выражением, содержащим эффективный заряд ядра. Собственные функции атома могут быть также вычислены по одному из приближенных методов, например, по методу Хартри — Фока. [c.471] Теория столкновений с медленными электронами гораздо сложнее теории столкновений с быстрыми электронами. [c.471] Учет обменных сил приводит к необходимости составления соответствующего инте-гродифференциального уравнения. Полная волновая функция, включающая спиновые координаты, должна быть антисимметричной относительно перестановки электронов. Расчеты становятся настолько слож- ными, что для их выполнения требуется применение электронно-счетных машин. [c.471] Здесь V—относительная скорость сталкивающихся частиц. Эффективные сечения максимальны приа = 1. Абсолютные значения эффективных сечений в максимуме того же порядка, что и при столкновениях с электронами. [c.472] Этим соотношением мы уже пользовались в 81. Теория ударов второго рода до сих пор разработана мало. В имеющихся работах [ 45-i4Bj процесс передачи энергии при ударах второго рода рассмотрен очень приближенно. [c.472] Вернуться к основной статье