ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Анализ спектров по типу магнитного расщепления линий из "Оптические спектры атомов " Так как для дублетных термов Л1 есть число полуцелое, то (М V2) число целое, и формула (36) дает подуровни, расположенные друг от друга на расстояниях, равных нормальному лоренцовскому расщеплению Avq. Разница с действительно наблюдаемым в сильном поле расщеплением заключается лишь в том, что положение подуровней отсчитывается от середины между первоначальными дублетными уровнями, а не от их центра тяжести и что остается неучтенным сдвиг уровней, определяемый членом (Z, в формуле (5) 65. Но в сильном поле этот сдвиг относительно мал. [c.361] Это следствие может быть иллюстрировано табл. 84 для терма Dy, для которого 1, 2, 3, а Ж принимает значения О, 1, 2. 3. [c.362] В слабом внешнем поле величины Г определяются выражением (4), в сильном поле — выражением (5). Вычисленные по этим формулам Г выписаны в табл. 84. Там же приведены значения суммы Г/С, которые для слабых и сильных полей совпадают. [c.362] Постоянство суммы Г/С имеет место и для любого промежуточного поля. Далее, может быть показано, что в слабом поле (а следовательно, в пределе и в поле, равном нулю) сумма по всем Г, относящихся при данной конфигурации к определенному значению J, не зависит от рода связи (см. 41). [c.362] В общем виде (и для средних полей) этот закон может быть доказан лишь с помощью квантовой механики. [c.362] Если две спектральные линии не связаны между собой сериально, а лишь Случайно расположены близко друг от друга, то они расщепляются в магнитном поле независимо и не обнаруживают эффекта Пашена—Бака. [c.365] Имеются таблицы типов зеемановского расщепления линий различной мультиплетности [ ]. Однако их практическое использование в случае анализа сложных спектров затруднительно. Поэтому часто приходится непосредственно по наблюденному типу расщепления линии искать расщепление ее термов. Зная же расщепление термов, т. е. соответствующие им У н можно по табл. 79 для множителей Ланде g найти квантовые числа L, S, У, характеризующие термы. [c.369] Будем считать, что все компоненты, на которые расщепилась в магнитном поле данная линия, разрешены. Кроме того, ограничимся пока случаями слабых полей, когда расщепление симметрично (по положению компонент и по их интенсивности) относительно первоначального положения нера щеп-ленной линии. Тогда необх.одимо из экспериментальных данных определить число компонент, состояние их поляризации и расстояния между компонентами, выраженные в виде дробной части (обычно в виде десятичной дроби) от нормального зеемановского расщепления. Кроме того, важно отметить, хотя бы качественно, распределение интенсивностей в группах тс- и о-ком-понент. По этим данным можно найти значения квантовых чисел У и множители Ланде g для обоих термов, соответствующих изучаемой линии. [c.369] Бак выделяет следующие характерные типы расщепления. [c.370] Тип II. Переход J- J—1 gj gj . Число тс-компонент снова равно 2J—1, число а-компонент равно 2(27— 1). Из тс-компонент наиболее интенсивны опять центральные компоненты из о-компонент в данном случае наиболее интенсивны самые внешние компоненты. При малом значении разности gj — по сравнению со значениями самих множителей Ланде gj и gj-, получается характерная картина расщепления, схематически изображенная на рис. 200, а и на рис. 200,6 для случая линии Fg Gg с = 1,500 7—1 = 5, gj i 1,367. Снова при увеличении разности gj — gj- компоненты разных групп перекрываются, и расщепление теряет характерный вид. [c.371] Для целых J в каждой из а-групп имеется по две средних компоненты одинаковой интенсивности (см. рис. 201). Если под 2/ мы будем подразумевать расстояние между серединами каждой из о-групп, то снова получим 2f = gj - -gj . Тогда gj, gj и для целых J определяются формулами (5). [c.372] Тип IV. К этому типу Бак относит все случаи, когда расщепление теряет характерный вид, соответствующий первым трем типам. Здесь каждый частный случай требует особого анализа. Рассмотрим несколько предельных случаев. [c.372] Расщепления выражены в долях нормального зеемановского расщепления наиболее -интенсивные компоненты набраны жирным шрифтом. [c.373] В сложных спектрах не всегда удается разрешить полностью все зеема-новские компоненты. Это обусловлено не только тем, что расстояния между ними могут составлять небольшие доли нормального расщепления, но и тем, что здесь линии расположены очень тесно, и компоненты разных линий в сильных полях начинают перекрываться. Это обстоятельство особенно сказывается в спектрах редких земель и в спектрах элементов группы урана. В таких случаях некоторые выводы можно сделать и из неполностью разрешенных картин по характерному ходу интенсивностей в группах ir- и а-ком-понент [4 ]. [c.374] Вернуться к основной статье