ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Описание флюктуаций амплитуды и фазы света звезд при учете вертикальной неоднородности атмосферы из "Статистическая гидромеханика Ч.2 Механика турбулентности " Для описания всех этнх явлений можно воспользоваться результатами предыдущего параграфа, внеся в них, однако, два изменения. Во-первых, поскольку свет от звезд проходит сквозь всю толщу земной атмосферы, нам необходимо учесть изменения с высотой статистических характеристик коэффициента преломления, создаваемые изменениями турбулентного режима атмосферного воздуха. Во-вторых, при описании флюктуаций амплитуды необходимо учитывать, что вследствие своих конечных размеров объектив телескопа несколько сглаживает эти флюктуации. [c.594] Строго говоря, функции В и (а также и другие корреляционные и спектральные функции в формулах (26.70)) зависят также от (Р] - - Рг)/2. Однако корреляционные функции зависят от (Р1+Р2)/2 гораздо слабее, чем от Р1 —р2, и при вычислении производных от этнх функций по компонентам векторов Р1 и Рг достаточно дифференцировать лншь по аргументу Р — Ра, а производными по аргументу (Р1 Р2 /2 можно пренебрегать. На дальнейших расчетах зависимость от аргумента (р, рг)/2 не сказывается, и мы на ней останавливаться не будем. [c.594] ИЗ условия = ехр и превышающего о в несколько раз. [c.596] Эта формула была получена Татарским (1958). [c.597] Эта формула отличается от (26.86) лишь числовым множителем и заменой L на N se 0. [c.597] Здесь под следует понимать некоторое среднее значение внутреннего масштаба турбулентности в тропосфере и нижней стратосфере. [c.598] С помощью формулы (27.8) может быть объяснено явление дрожания изображений звезд в поле зрения телескопа. Именно, наличие разности фаз волн bS X кЬх на расстоянии г порядка диаметра телескопа соответствует повороту волнового фронта на угол 6а и Ьх/г бЯ/кг. Флюктуации 6а угла прихода волны (пропорциональные флюктуациям разности фаз 6S) и приводят к дрожанию нзображения звезды. В связи с рмулами (26.25). (26.28) и (26.30) мы отмечали, что случайная величина я]) (г) = х (f) + (г) имеет нормальное распределение. В частности, это справедливо для флюктуаций фазы и для флюктуаций разности фаз 6S, а поэтому и для 6а. Последний вывод подтверждается данными непосредственных наблюдений Колчин-ского (1957). [c.598] Изложенное объяснение закона (ба) se 0 впервые было предложено Красильниковым (19496). Эмпирическая проверка этого закона осуществлена Колчинским (1957), один нз графиков которого мы приводим на рис. 117. [c.599] Вернуться к основной статье