ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Локальное строение поля температуры при больших числах Рейнольдса и Пекле из "Статистическая гидромеханика Ч.2 Механика турбулентности " Перейдем к изучению структуры поля концентрации пассивной примеси х. t). перемешиваемой локально изотропной турбулентностью. Для определенности будем считать, что (ле, t) — температура, переносимая перемещающимися жидкими частицами, но не оказывающая заметного влияния на турбулентный режим иначе говоря, мы будем рассматривать вынужденную конвекцию в температурно-неоднородной жидкости при наличии развитой турбулентности динамического происхождения. [c.345] Это определение N и будет использоваться в дальнейшем. [c.349] Перейдем к обобщению второй гипотезы подобия на случай распределений вероятностей, содержащих разности температур. Заметим, что при достаточно большом значении Ре молекулярная теплопроводность, характеризуемая коэффициентом х- может играть заметную роль только для возмущений очень малых масштабов. В самом деле, отношение типичных значений слагаемых уравнения теплопроводности, описывающих конвекцию тепла и молекулярную теплопроводность, как раз и равно числу Пекле поэтому молекулярная теплопроводность существенна лишь для возмущений с Ре 1. Естественно думать, что число Пекле возмущений монотонно убывает с убыванием их масштабов поэтому при достаточно большом числе Пекле осредненного течения должен существовать интервал масштабов, малых по сравнению с Lq, которым отвечает число Пекле, много большее единицы. В этом интервале масштабов все статистические характеристики не должны зависеть от значения х его естественно назвать конвективным интервалом масштабов. [c.350] Вторая гипотеза подобия. В развитой турбулентности с достаточно большими значениями Ре и Ре многомерные распределения вероятностей для разностей скоростей и разностей температур в такой системе точек, что все расстояния / , между ними удовлетворяют неравенствам о л Ло = = ш х (т] т1д), однозначно определяются значениями параметров Е и N. [c.351] В заключение подчеркнем еще раз, что все приведенные здесь формулы относятся не только к температуре, но и к концентрации произвольной пассивной примеси. Поэтому результаты настоящего пункта могут применяться, например, к влажности или концентрации углекислого газа в атмосфере, к солености океана или к плотности электронов в ионосфере (если малб влияние магнитного поля Земли). Разумеется, параметры х и Л/ во всех этих случаях будут иметь различные значения. [c.354] Результаты настоящего пункта можно также использовать для получения выводов о статистических характеристиках поля коэффициента преломления, определяющего скорость распространения световых, звуковых или радиоволн в турбулентной атмосфере. В самом деле, пульсации коэффициента преломления для света обусловлены в основном пульсациями температуры в случае звука существенную роль играют также пульсации скорости ветра, а в случае радиоволн — пульсации влажности (или пульсации электронной плотности, если рассматривается распространение радиоволн в ионосфере). Вследствие относительной малости всех этих пульсаций можно считать, что пульсации коэффициента преломления линейно зависят от пульсаций температуры, скорости ветра, влажности и плотности электронов отсюда, в частности, следует, что в инерционно-конвективном интервале для поля коэффициента преломления также должен выполняться закон двух третей . [c.354] Вернуться к основной статье