ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Магнитоупругие волны из "Введение в физическую акустику " Рассматривая распространение спиновых волн в 3, мы не учитывали их связи с упругими волнами в кристалле. Такая связь, однако, часто оказывается суш,ественной и приводит к ряду интересных физических эффектов, в частности к суш,ествованию магнитоупругих волн, т. е. волн, переносяш,их как магнитную, так и механическую энергию [1—7]. [c.375] Пусть теперь С0,(й) (0( (й). Тогда нетрудно показать, что разность частот левых круговых волн и со, и со, пропорциональна в отличие от рассмотренного выше случая, когда имеет место пропорциональность первой степени т]. Поскольку п 1, связь упругих волн со спиновыми при о) со, наиболее ярко выражена. По этой причине область частот и волновых векторов, лежащих в окрестности точки со (й ,) = со, (Ао), называется областью лгагныто-акустического резонанса. [c.377] Дисперсионные кривые для всех типов волн, распространяющихся вдоль оси анизотропии ферромагнетика в магнитостатическом приближении изображены на рис. 14.4. Видно, что в данном случае имеется четыре дисперсионные ветви, что и следовало ожидать в соответствии с общими представлениями о связанных волнах. Ветвь I отвечает невзаимодействующей со спиновой системой продольной звуковой волне, а ветвь 3 — поперечной магнитоупругой волне с правой круговой поляризацией, слабо взаимодействующей со спиновой волной. Кривые 2 и 4 при к кд отвечают взаимодействующим поперечной магнитоупругой волне с левой круговой поляризацией и спиновой волне. При как ситуация меняется на обратную — ветвь 2 соответствует спиновой волне, а ветвь 4 — звуковой. Волны 2 и часто называют связанными магнитоупругими волнами. Подчеркнем еще раз, что каждая из распространяющихся волн характеризуется при этом как упругими смещениями, так и магнитными моментами, причем, как следует из (3.2), доля магнитной части в упругой волне и доля механической части в спиновой особенно значительны (одного порядка) при со , (й)-- сО( (й), т. е. в области магнитоакустического резонанса. Таким образом, возбуждение звука с помощью магнитных колебаний и, наоборот, спиновых волн посредством механических колебаний наиболее эффективно при со (й) со, (й). Частот магнитоакустического резонанса, очевидно, две. Одна из них, низшая, практически совпадает с со(0) и для типичных параметров, используемых в эксперименте, составляет - 10 ГГц. Вторая частота лежит в области частот, близких к предельным частотам колебаний кристаллической решетки. Таким образом, явление магнитоакустического резонанса может быть использовано для генерации гиперзвука. [c.377] Практически это осущёствляется следующим образом. В ферромагнитном материале с помощью СВЧ резонатора возбуждается спиновая волна, которую на гиперзвуковых частотах возбудить проще, чем звуковую. Если напряженность постоянного магнитного поля уменьшается в направлении распространения, то значение k спиновой волны будет расти и в соответствии с рис. 14.4 волна из спиновой в конце концов превратится в звуковую. Подобным же образом можно осуществить и прием гиперзвуковой волны 111, 121. [c.378] Как и в случае немагнитных диэлектриков, вдоль границ магнитоупорядоченных кристаллов могут распространяться поверхностные магнитоупругие волны [13—161, в том числе волны рэлеевского типа [13, 14], чисто сдвиговые магнитоупругие волны [151, аналогичные волнам Гуляева — Блюштейна в пьезоэлектриках, и чисто сдвиговые волны, распространяющиеся вдоль границы между двумя кристаллами (161. В последнее время поверхностные магнитоупругие волны начинают использоваться в устройствах обработки сигналов. [c.378] Вернуться к основной статье