ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Взаимодействие двух сферических частиц в звуковом поле из "Введение в физическую акустику " В рассматриваемом случае падающее поле рг(г) в окрестности первого шара можно представить как суперпозицию исходного поля ф ( ) без учета второго шара и поля, рассеянного от второго шара Фг=ФГ+Фх (г— 2). [c.132] Рассеянное поле от второго шара состоит из суммы сферических волн, образованных в результате рассеяния на втором шаре как исходной волны ц так и многократно перерассеянных волн на первом шаре. Ограничиваясь однократным рассеянием, можно записать Ф5(г—Га) аналогично (2.6), т. е. [c.132] 7) следует, что имеет тензорный характер кроме сил, действующих вдоль линии, соединяющей центры частиц, имеется поперечная сила, которая разворачивает частицы друг относительно Друга. Имеются зоны притяжения и зоны отталкивания при определенных конусах взаимодействия. Если линия, соединяющая центры шаров, направлена вдоль распространения звуковой волны, они отталкиваются друг от друга, если же перпендикулярно,— имеет место притяжение. [c.133] При малых расстояниях между частицами в реальной жидкости начи-пограничный слой вокруг частиц проведенном рассмотрении вязкость вообще не учитывалась. [c.134] Как видно из проведенного рассмотрения, гидродинамические силы взаимодействия есть проявление сил радиационного давления рассеянного звука. В ряде обзоров для пояснения возникающих в звуковом поле сил взаимодействия вводят силы Бернулли. Как видно, для этого нет достаточных оснований. [c.134] В решении задач по радиационному давлению на малые частицы при интенсивных звуковых волнах, когда форма волны близка к пилообразной, следует, естественно, учитывать нелинейные эффекты. Такие задачи, насколько нам известно, пока еще не рассматривались. [c.135] Вернуться к основной статье