ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Исходные стохастические уравнения и некоторые их следствия из "Стохастические уравнения и волны в случайно-неоднородных средах " В дальнейшем мы будем исходить из уравнения (1.2). Отметим, что процесс распространения волны, описываемый уравпением (1.2) с граничным условием (1.3), является обобщением на бесконечномерный случай рассмотренной в шестой главе системы уравнений для параметрического возбуждения колебательной спстемы с флуктуирующими параметрами. [c.248] Выражение для щ х, р) описывает рассеяние падающей волны ио х, р) на неоднородностях е х, р) в так называемом борцовском приближении . [c.250] Отметим, что характеристики отражающей плоскости могут быть случайны, т. е. функция V (р2, Рх) в (1.15) может быть случайной функцией пространственных координат. [c.253] Отметим, что выражения (1.17) и (1.20) имеют смысл только для ограниченных пучков, по не для плоской падающей волны uq (р) Uo = onst). [c.254] Таким образом, в приближении геометрической оптики уравнение для фазы волны не зависит от амп.титуды. [c.258] Таким образом, в приближении геометрической оптики как уровень амплитуды, так и градиент фазы, определяющий угол прихода волны в точку наблюдения при заданной реализации поля 8 (х, р), определяются единственным динамическим уравнением (1.39) с граничными условиями (1.40). Одпако в этом приближении возможна не единствепность решения уравнения (1.39). [c.258] Отметим также, что если мы знаем решение уравнения (1.36) для фазы волны, т. е. фазу как функционал поля в (х, р), то можно в явном виде выписать и решение для х [112]. [c.258] Вернуться к основной статье