ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Гравитационная конвекция в прямоугольной полости при нагреве сбоку из "Вычислительный эксперимент в конвекции " Краевые условия для функции тока имеют вид (1.33). При стационарной постановке пространственное распределение тепла, завихренности и функции тока описывается системой уравнений (4.45). [c.142] Сформулированная задача является одной из наиболее изученных задач ЕК- Имеется несколько десятков опубликованных работ, отражаюш,их различные аспекты конвективного процесса при H/L l. При этом пристальное внимание уделялось изучению зависимости конвективного числа Нуссельта от определяюш,их параметров числа Рэлея, числа Прандтля и геометрического комплекса H/L, где Н — высота L — ширина канала. [c.142] Если горизонтальные границы идеально теплопроводны, т. е. на них поддерживаются условия (5.8), конвективный теплообмен удовлетворительно описывается формулой (5.9) на всем интервале I H/L IO. [c.143] В обзорном докладе Кеттона [63] на 6-й Международной конференции по теплообмену (Торонто, 1978) критериальные уравнения (5.9), (5.10) признаны лучшими из существующих аналогичных соотношений по конвективному теплообмену при H/L l. Хорошая точность вычисления Nu вплоть до Ra l0 достигнута во многом благодаря применению формулы повышенной точности (4.54) совместно с разностной схемой 4-го порядка аппроксимации. [c.143] Результаты расчета достаточно хорошо согласуются с экспериментальными формулами различных авторов (рис. 5.11). Некоторое расхождение с данными работы [64] вызвано, вероятно, тем, что в упомянутой работе зависимость от числа Прандтля устанавливалась на основании рассмотрения горизонтального слоя, подогреваемого снизу. Полученные численно значения Nu аппроксимируются формулами (5.9), (5.10) с погрешностью около 10%. [c.143] В слоях 0,1 H/L 1 при Pr 10 3, l0 (0,2-f Pr)/Pr Ra lO относительная погрещность формулы (5.12), как правило, не превыщает 8%- Лищь при некоторых малых числах Прандтля погрещность может быть выше, но во всяком случае в пределах 20%, что является удовлетворительным для тепловых задач. Некоторая громоздкость формулы (5.12) по сравнению с (5.11) объясняется более сложным характером зависимости Nu от Ra, Рг и H/L при H/L 1, чем при H/L 1. [c.145] Вернуться к основной статье