ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Распределение внутренних атомов по междоузлиям бинарного упорядоченного сплава из "Теория сплавов внедрения " Формулы (8,12) дают зависимость равновесных концентраций С1 и С2 от степени дальнего порядка т]. Для неупорядоченного сплава, когда ц = 0, междоузлия Ох и О2 в среднем оказываются энергетически эквивалентными и из (8,10) получаем нг= пг- При этом из (8,12) видно, что С1 = С2 = 7г, т. е. имеем в среднем равномерное распределение внедренных атомов по междоузлиям. В сплаве же стехиометрического состава (сд = д = 7з) в состоянии с наибольшим порядком т] = 1 концентрации С1 и С2 наиболее сильно отличаются одна от другой. [c.142] ГО — центры их граней. Прп этом выделятся два типа октаэдрических междоузлий в центрах кубических ячеек и в серединах их ребер, которые мы соответственно назовем междоузлиями 0 и О2. Эти междоузлия неэквивалентны, так как каждое междоузлие О1 имеет шесть соседних узлов второго типа па расстоянии а/2, тогда как О2 имеет два узла первого и четыре узла второго типа на таком же расстоянии (см. рис. 72). Пользуясь методом средних энергий, получим для всех междоузлий О1 одинаковую среднюю энергию внедренного атома щ, а для междоузлий 0,2 — энергию Ы2. [c.143] В неупорядоченных сплавах т] = О и с — Л, Са = U-При упорядочении же равномерность распределения, как и в случае ОЦК решетки, нарушается. [c.144] В случае, если при каждой температуре Т устанавливаются пе только равновесные значения с и сг, но и степени дальнего порядка т], зависимости с и сд от Г будут иметь характерные особенности. В сплавах с ОЦК решеткой типа -латуни при понижении температуры до температуры фазового перехода порядок — беспорядок Та (температуры упорядочения), как мы видели, концентрации i = С2 = /а. При Т = То происходит фазовый переход второго рода в упорядоченное состояние и в этой точке кривые сЦГ) и iT) начинают расходиться в разные стороны (без скачка) от значения, равного /г- При Т- 0 одна из этих кривых (для междоузлий с более низким значением энергии) стремится к значению, равному единице, а вторая — к нулю. В сплавах с ГЦК решеткой типа АпСпз переход в упорядоченное состояние является фазовым переходом первого рода и сопровождается скачкообразным изменением т] от О до некоторого значения г)о. Поэтому кривые i(T) и С2(Т) с понижением температуры при Т = То будут иметь скачкообразные изменения от значений i = Ц, Сз = /4 в разные стороны и затем при Т 0 должны идти к значе-. ниям 1 (для концентрации атомов С в междоузлиях с более глубоким минимумом потенциальной энергии) и 0. [c.144] Вернуться к основной статье