ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы ИЗМЕРЕНИЯ ШУМА Источники шума из "Шум Источники описание измерение " Формула Фрииса была выведена в предположении, что выходная проводимость каждого каскада является положительной. Существует, однако, несколько случаев, когда выходная проводимость каскада может быть отрицательной один из наиболее известных примеров — это усилитель на туннельном диоде. В таком случае необходимо более детальное рассмотрение. В настоящее время существуют два подхода к этой задаче. [c.51] Она отрицательна, и ее величина представляет мощность, получаемую из согласованной нагрузки У., . Отсюда следует, что термин обменная мощность является обобщением понятия располагаемой мощности. [c.52] Но В этом случае второй член оказывается всегда положительным, и тогда формула Фрииса несправедлива при go 0 в 1-м каскаде. [c.53] То же самое выражение могло быть получено из (3.376), но ценой больших усилий. [c.54] На первый взгляд может показаться, что коэффициент шума Р можно сделать сколь угодно близким к единице, выбирая достаточно большим. Но оказывается, что номинальный коэффициент усиления также становится сколь угодно близким к единице, и, следовательно, необходимо определять шумовое число, чтобы решить, является ли схема полезной. [c.54] Поскольку gs gd, выходная проводимость каскада положительна и, следовательно, номинальный коэффициент усиления существует. [c.54] Если Яв ё сг, усилитель на туннельном диоде имеет отрицательную выходную проводимость, что можно использовать для исключения части входной проводимости следующего каскада. Для обеспечения устойчивости необходимо потребовать выполнения неравенства ёз—ё сг-Ьё 1 0. Мы увидим, что такая схема может давать некоторые выгоды. [c.55] Наилучший результат получается при ё — -ёй, так как в этом случае / мин— -Ро=, обсужденной ранее. [c.56] Если входная проводимость gi усилителя достаточно велика, то ее можно компенсировать при помощи туннельного диода. Мы увидим, что коэффициент шума туннельного диода Foo снова может быть достигнут при определенных условиях. [c.57] Так как последний член под знаком квадратного корня положителен, g, n gd + gi и значит gs—n gd + gг 0 таким образом, для данной 8 схема устойчива. [c.57] Мы также могли бы рассчитать коэффициент шума Р при помощи (3.38), но только с большим трудом. [c.58] В соответствии с теоремой Найквиста э. д. с. сопротивления Я, имеющего температуру Т, в узком интервале частот Д/ равна у АкТЯЫ. Таким образом, резистор может быть использован как стандартный источник шума. Шумовая э. д. с. может регулироваться изменением либо сопротивления Я, либо температуры Т. Обычно первый способ является самым простым. [c.58] Ее можно регулировать, меняя температуру Т сопротивления. [c.58] И при изменении L может принимать любое значение между Гэква (для L=l) и T ai (ДЛЯ 1 = 0). [c.60] В шумовом диоде имеется три источника погрешности. [c.60] Влияние времени пролета электронов. На очень высоких частотах шум, генерируемый диодом, уменьшается из-за влияния времени пролета электронов. Однако на частотах ниже 300 Мгц данная погрешность относительно мала, и ею можно пренебречь. Это очень существенно для диодов с коаксиальными выводами, работающих в диапазоне сверхвысоких частот. [c.60] Фликкер-эффект. На частотах ниже нескольких сотен герц шум диода начинает увеличиваться с понижением частоты. Это приращение, которое называется фликкер-шумом, пропорционально квадрату тока, тогда как дробовой шум пропорционален току в первой степени. Следовательно, с помощью графика выходной мощности шума диода как функции его тока легко проверить, источником какого шума является шумовой диод дробового или фликкер-шума, и таким образом определить нижнюю границу его частотного диапазона. [c.61] Вернуться к основной статье