ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Спектральный анализ случайных функций и связанные с ним теоремы из "Шум Источники описание измерение " Для частного случал (белого шума) Х( ) Х( + 5)=Лб ( ). [c.19] Пользуясь обратным соотношением (2.18), можно по спектру восстановить автокорреляционную функцию. [c.19] Значения Го и эффективной полосы Вэфф определяются при помощи генератора стандартных сигналов. Следовательно, 5ж(/о) можно вычислить сразу после того, как будет измерено У (() и определены й о и Вэфф. [c.20] Таким образом, 1т[5ху( )] в самом деле играет существенную роль. [c.23] Доказательство приведено в приложении 1. [c.23] Этот результат является следствием теоремы Шоттки [17]. [c.24] Она справедлива для любого тока, состоящего из последовательности независимых случайных импульсов, каждый из которых несет заряд (—д). Следовательно, ее можно распространить не только на насыщенные (или с ограничением тока температурой катода) вакуумные диоды, но также и на диоды с р-п переходом или биполярные транзисторы, в которых носители пересекают потенциальные барьеры (см. п. Б 6.1). [c.25] Вторая теорема, которая оказывается особенно ценной для источников белого шума и доказательство которой приведено в приложении 1, формулируется следующим образом [10]. Пусть Х 1)—стационарная случайная переменная, для которой Х = 0, и пусть —ее среднее значение по времени за интервал т, т. е. [c.25] Второе равенство в (2.42в) оказывается весьма важным в теории шумов вторичной электронной эмиссии, таких как шумы в фотоумножителях. [c.26] Слагаемое ЯД(1—7 ), которое называется шумом токо-распределения, появляется из-за случайного распределения электронов между экранной сеткой и анодом. Оно подчиняется биномиальному закону. [c.27] Вернуться к основной статье