ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Движение свободных спинов Классическое рассмотрение из "Ядерный магнетизм " Основная задача адерного магнетизма состоит в описании поведения свободного спина в однородном магнитном поле. Свободный спин представляет собой систему, обладающую механическим 1ь ж магнитным М = моментами. Эта задача будет рассмотрена сначала классическими, а затем квантовомеханическими методами. [c.24] Оно имеет такой же ввд, что и уравнение (11.1). Если заменить магнитное поле Н в (П.З) на эффективное ноле Нв= Н+(ю/ ), равное сумме внешнего поля Н и некоторого фиктивного поля Н/ = + (ю /у), то уравнение (П.З) совпадает с (11.1). [c.24] Во вращающейся системе координат 8 движение магнитного момента М представляет собой ларморовскую прецессию вокруг направления эффективного поля Не с угловой частотой а = —уМе. Его движение в лабораторной системе координат является сочетанием этой прецессии с вращением 8 относительно 8 вокруг Но с частотой т. [c.25] До Сих нор не было сделано никаких предположений об относительной величине Но и Н1. Практически Н1 часто оказывается гораздо меньше Яо. Тогда из (11.6) и (11.7) видно, что и, следовательно, а остаются-очень малыми до тех пор, пока разность I — о [ не станет сравнимой с I 1 . Это и есть явление резонанса. Вращающееся поле Ни малое по сравнению с постоянным полем Яр, может заметно переориентировать-магнитный момент только в том случае, если его частота вращения о близка к ларморовской частоте Шо Ширина резонанса, т. е, значение разности I ю— Шо I при уменьшении которой эффект становится заметным, имеет порядок Ш1. [c.25] Вернуться к основной статье