ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Гидродинамика сверхтекучей жидкости из "Введение в теорию сверхтекучести " Что касается процесса в), т. е. превращения двух ротонов в три (и наоборот), то ввиду сильного запрета как по энергиям, так и по импульсам он оказывается маловероятным и в интересующих нас явлениях не играет роли. [c.54] Условие потенциальности сверхтекучего двййжения (8.1) не должно нарушаться до тех пор, пока скорости движения не достигнут критических значений, когда возникает взаимодействие нормальной и сверхтекучей частей жидкости. [c.54] После этих замечаний полная система гидродинамических уравнений может быть получена, исходя из одних только законов сохранения и принципа относительности Галилея. [c.54] Закон сохранения какой-либо величины имеет универсальную форму дифференциального вида производная по времени от сохраняющейся величины равна дивергенции некоторого вектора. [c.55] Уравнения (8.2)— (8.5) представляют собой полную систему гидродинамических уравнений сверхтекучей жидкости. Однако смысл они могут приобрести лишь после того, как будет выяснен вид неизвестных членов и ф. [c.55] Общие гидродинамические уравнения заметно упрощаются в случае не слишком больших скоростей. Следует иметь в виду, что свойство сверхтекучести нарушается при скоростях, превышающих некоторое критическое значение. Однако в нестационарных условиях, например при распространении звука, скорости могут значительно превосходить критическое значение. Таким образом, существуют области применения общих уравнений, где проявляется нелинейный характер уравнений (см. 13). Если ограничиться квадратичными членами относительно скоростей, то можно пренебречь зависимостью р и р от скоростей. Выбираем в качестве независимых термодинамических переменных давление р и температуру Т. [c.59] Остановимся теперь на граничных условиях, налагаемых на термодинамические величины. Очевидно, что нормальная компонента потока у на стенке должна обращаться в нуль, поскольку не может быть переноса вещества через границу. Что касается скорости нормального движения то она связана с движением газа возбуждений, который обладает всеми свойствами вязкой жидкости. Поэтому тангенциальная компонента на поверхности твердого тела должна быть равна нулю. Нормальная же компонента (по оси г) не равна нулю и определяет поток тепла от жидкости к твердому телу согласйЪ (8.20) этот поток при Уг = 0 равен STv . При этом непрерывными остаются нормальные компоненты потока тепла в жидкости и в твердом теле. Температуры жидкости и твердого тела на границе испытывают скачок (см. 23), пропорциональный величине теплового потока. [c.60] Здесь — коэффициент теплопроводности твердого тела (о смысле коэффициента К см. подробнее п. 23). [c.61] Вернуться к основной статье